Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå
-
Upload
aspelund-consulting-energy-offshore-development-international-national -
Category
Documents
-
view
655 -
download
6
Transcript of Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå
![Page 1: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/1.jpg)
Lorenzlikningene, et kurs på
sivilingeniør nivåForfatter av sivilingeniør hovedoppgave:
Sigve Hamilton Aspelund
http://sigvehamiltonaspelund.wordpress.com/about/
![Page 2: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/2.jpg)
Abstract:Objective of this thesis was to give an introduction to the chaotic dynamic system that Lorenz-equations represent. First I gave an introduction to strange attractors followed by historical overview and how Lorenz discovered sensitivity to initial values. Details to strange attractors are studied before butterfly-effect is explained. Chapter 2: Important characteristics to the differential equations, where stability to the critical points are a central theme. Global theory is introduced and the Poincare-Bendixon theorem is involved to show the limitations to a continuing dynamic system in two dimensions. Bifurcations are described at the end of the chapter. Chapter 3: The characteristics sensitivity to initial values to a chaotic dynamical system is described. Lyapunovexponents that are used to measure dynamical systems sensitivity and the fractal dimension are involved. The definition of a continuous dynamic dissipative system is studied and a chaotic path and a chaotic attractor are defined. Chapter 4: First a short introduction then important characteristics to Lorenz-equations. Stability analysis of the critical points is a central theme. The critical points are unstable for some values of the r-parameter. This lead to a system show extreme sensitivity to initial values. These characteristics are the definitions of a chaotic dynamic system and the reason for discarding a longtime forecast of the weather. The differential equations system as this thesis is impossible to solve analytical, but it is possible to solve the system numerically. This solution is not exact, but the general appearance of the solution will not change significantly. At the end of the chapter an overview over Lorenz equation are from conventions in the atmosphere followed by questions regarding the thesis. Chapter 5: Conclusion: In this thesis I have given an introduction to the chaotical dynamical system that the Lorenz equations represent. I have studied stability to the critical points with variable r parameter with constant parameters σ and b. For some of the values of the r parameter the critical points are stable. I have shown that bifurcation implies unstable critical points and is the most known property of this system. Instability to the critical points leads to sensitivity regarding to perturbations in the initial values. This is the most important property for the system and is the reason for being called chaotic. Lorenz concluded that a long term weather forecast was impossible.
![Page 3: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/3.jpg)
Sære attraktorer
Introduksjon
Dynamiske systemer
◦ Dissipative
Energien minker pga. friksjon
◦ Konservative
Energien er bevart
![Page 4: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/4.jpg)
Planetbevegelse
Det er vanlig å betrakte solsystemet vårt med planetbevegelse rundt sola som et konservativt system. Planetenes bane forblir praktisk talt de samme over millioner av år. Men dette er ikke helt korrekt, i og med at vi har gravitasjonsstråling og sola trekker til seg planetene som en spiral. Dette er imidlertidig en prosess som tar milliarder av år. Før dette skjer, blir sola etter noen milliarder år en rød kjempe og sluker de fleste planetene i vårt system
![Page 5: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/5.jpg)
Dynamiske systemer
Kaos finnes i både dissipative og konservative systemer
Konservative systemer har ingen attraktorer
Den kaotiske bevegelsen, ulik den assosiert med dissipative systemer er ikke selv-similær. Et system som er selv-similært blir kalt en fraktal.
Eksempel: Kystlinje
Den kaotiske banen til et konservativt er ikke en fraktal.
![Page 6: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/6.jpg)
Edvard Lorenz-Meteorologen
Interessert i vær og drømte om å bli matematiker
Det var ikke bruk for matematikere og han ble isteden meterolog da det var bruk for meteorologer
Værmelding kunne spås noen dager, mer var håpløst◦ Var det noen grunn til dette?
◦ Hvorfor er været så forusigbart?
◦ Laget en matematisk modell av været Likninger som representerte forandringer i
temperaturen, trykk, vindhastighet osv.
![Page 7: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/7.jpg)
Hvordan Lorenz oppdaget
sensistivitet i initialbetingelsene Edvard programerte sin datamaskin og
undersøkte mønsteret som kom fra maskinen.
Han endret litt i initialbetingelsene og oppdaget at banene etter hvert begynte å divergere fra hverandre: ◦ Det Lorenz hadde oppdaget var den første
sære attraktoren.
Været er bare en av mange steder hvor kaos oppstår.◦ Eksempel: Turbulens
![Page 8: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/8.jpg)
Detaljer til de sære
attraktorene En sær attraktor har følgende
egenskaper
1. Den består av et enkelt sett av
differensiallikninger
2. Den er en attraktor og derfor
konvergerer alle banene mot den
3. Den er en fraktal
![Page 9: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/9.jpg)
Lorenzattraktorene er dissipative systemer◦ Hvilket som helst område av initialbetingelser
tiltrekkes med tiden
Dimensjonen til Lorenzattraktorene er mellom to og tre
Fraktaler har ikke heltallig dimensjon
En sær attraktor er en attrakterende mengde med fraktal dimensjon
Lorenzattraktorene har fraktal dimensjon◦ Attraktoren kalles derfor sær attraktor
![Page 10: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/10.jpg)
Sommerfugl-effekten
Sommerfugl effekten er ideen der veldig
små årsaker kunne forårsake dramatiske
effekter. Begrepet der et slag av en
sommerfugls vinger i Brasil kunne starte
en tornado i Texas var presentert i en
forelesning av Edvard Lorenz for å
illustrere umuligheten av perfekt
værvarsel selv om alle kjente årsaker og
effekter kunne blir målt. Sommerfugl-
effekten er en illustrasjon av sensitivitet
av initialverdiene
![Page 11: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/11.jpg)
Differensiallikninger
Dynamiske systemer kan
Settes opp som et sett av
differensiallikninger
![Page 12: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/12.jpg)
Kritiske punkter
x0 er et kritisk
punkt dersom:
f(t, x0)=0
![Page 13: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/13.jpg)
Egenverdier
Egenverdiene, λ,
til en nxn matrise A
finner vi ved å skrive
Ax= λx
![Page 14: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/14.jpg)
Attraktorer
En attraktor er en
delmengde av
faserommet som
er invariant under
det dynamiske
systemet og som
tiltrekker seg alle
baner rundt seg
![Page 15: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/15.jpg)
Kaos
Royal Society London 1986
◦ Kaos er stokastisk oppførsel i et
deterministisk system
Fysikere bruker ofte
lyapunoveksponenter for å måle
sensitiviteten til et system; dette for å
karakterisere kaotiske systemer
![Page 16: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/16.jpg)
Sensitivitet
Et av de mest karakteristiske
aspektene ved kaotiske systemer
er sensitiv avhengighet av
initialverdiene. Med dette menes
at et systems oppførsel kan endre
seg sterkt, selv om man bare
endrer initialverdien litt.
![Page 17: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/17.jpg)
Nødvendige krav for kaos
Viktigste krav for et system skal kunne
ha kaotisk oppførsel er at systemet er
ulineært.
Det finnes ikke kaos i lineære
systemer av differensiallikninger fordi
disse kan løses eksplisitt og har en
relativ enkel oppførsel.
![Page 18: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/18.jpg)
Lorenzlikningene
Lorenz søkte etter et sett av
differensiallikninger som kunne
modellere det uforutsigbare været.
Likningene han fant var utledet fra en
modell for fluidkonveksjon. Dette
systemet er dissipativt:
![Page 19: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/19.jpg)
Parametere
σ=
hvor
ν : kinematic viscosity, ν = μ / ρ, (SI units : m2/s)
α : thermal diffusivity, α = k / (ρcp), (SI units : m2/s)
μ : dynamic viscosity, (SI units : Pa s = (N s)/m2)
k: thermal conductivity, (SI units : W/(m K) )
cp : specific heat, (SI units : J/(kg K) )
ρ : density, (SI units : kg/m3 ).
![Page 20: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/20.jpg)
ParametereParameterene r og b er proporsjonale til Raleightallet
hvor
x = Characteristic length (in this case, the distance from the leading edge)
Rax = Rayleigh number at position x
Grx = Grashof number at position x
Pr = Prandtl number
g = acceleration due to gravity
Ts = Surface temperature (temperature of the wall)
T∞ = Quiescent temperature (fluid temperature far from the surface of the object)
ν = Kinematic viscosity
α = Thermal diffusivity
β = Thermal expansion coefficient
![Page 21: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/21.jpg)
Parametere
Variablene x, y og z måler henholdsvis
raten av konveksjon, horisontal og
vertikal temperaturvariasjon.
![Page 22: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/22.jpg)
Løsninger
Projeksjoner i xz, xy og yz
planet av løsning av Lorenz-
likningene. Initialverdien er
(1,0,27) σ=10, b=8/3 og r=28
![Page 23: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/23.jpg)
Kritiske punkter
De kritiske punktene
Finner vi ved å sette
x=y=z=0
![Page 24: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/24.jpg)
Analyse
For å bestemme stabiliteten
til de kritiske punktene ser vi
på Jakobimatrisen A.
Vi finner egenverdiene til ved
å løse følgende likning:
![Page 25: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/25.jpg)
Egenverdiene
De tre egenverdiene er:
Alle egenverdiene er
negative for r<1.
origo er asymptotisk
stabil for disse verdiene
av r.
![Page 26: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/26.jpg)
Stabilitetsanalyse
Origo er ustabilt for r›1.
Alle baner som starter
nær origo vokser
unntatt de som ligger i
planet bestemt av
egenvektorene
assosiert med
egenverdiene λ1 og λ3
![Page 27: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/27.jpg)
For 0<r<1, er P1 det
Eneste kritiske punkt.
◦ Assymptotisk stabilt
◦ Alle løsninger går mot
dette punktet når t ∞.
For 1<r<r1 er P2 og P3
Assymtptotisk stabile,
Og P1 er ustabilt
![Page 28: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/28.jpg)
For r1<r<rH er P2 og P3
assymptotisk stabile,
og P1 er ustabilt.
For r›rH , er alle de
kritiske punktene
ustabile.
Løsninger nær P2 og P3
Spiraliser bort fra det
kritiske punktet.
![Page 29: Lorenzlikningene, Et Kurs På SivilingeniøR Nivå](https://reader034.fdocuments.in/reader034/viewer/2022052514/5a6d42137f8b9ac7418b580b/html5/thumbnails/29.jpg)
Sensitivitet i
initialverdieneLøsningene av likningene til Lorenz er også ekstremt sensitive til pertubasjoner i initialverdiene. Det var denne egenskapen som
spesielt tiltrakk oppmerksomheten til Lorenz i hans opprinnelige studie av disse likningene, og som fikk ham til å konkludere med at langtidsvarsel av været var umulig.
Den tiltrekkende mengden blir kalt en sær attraktor