Le champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

Champ alternatif - principe

Source de TENSION

ALTERNATIVE

Courant

Champ magnétique

- Retour ?

- Suite ?

- Retour ?

- Suite ?

- Retour ?

- Suite ?

- Retour ?

- Suite ?

- Retour ?

- Suite ?

NS

)sin(.21 tVv

)32sin(.22 tVv

)34sin(.23 tVv

N

S)sin(.21 tVv

)32sin(.22 tVv

)34sin(.23 tVv

N

S

)sin(.21 tVv

)32sin(.22 tVv

)34sin(.23 tVv

N

S

)sin(.21 tVv

)32sin(.22 tVv

)34sin(.23 tVv

N

S

)sin(.21 tVv

)32sin(.22 tVv

)34sin(.23 tVv

N

S

)sin(.21 tVv

)32sin(.22 tVv

)34sin(.23 tVv

NS

)sin(.21 tVv

)32sin(.22 tVv

)34sin(.23 tVv

NS

1 Période = 1 Tour

1/2 période = 1/ tour

Théorème de FERRARIS(1ère partie)

Trois bobines régulièrement réparties dans l’espace et décalées de 2/3, alimentées par un réseau triphasé de tensions sinusoïdales déphasées de 2/3, créent un champ magnétique tournant, qui tourne à la vitesse :

S = vitesse de rotation du champ magnétique

= pulsation électrique de la tension

S =

- Retour ?

- Suite ?

N

S

N

S

N

S

N

S

N

S

N

S

- Retour ?

- Suite ?

N

S

N

S

N

S

N

S

N

S

N

S

- Retour ?

- Suite ?

N

S

N

S

N

S N

S

N

S N

S

N

SN

S

NS

NS

N

S

N

S

N

S

N

S

N

S

N

S

N

S

N

S

N S

NS

NS

NS

N

S

N

S

- Retour ?

- Suite ?

N

S N

S

Théorème de FERRARIS(complet)

p = nombre de systèmes de bobines triphasées

S = vitesse de rotation du champ magnétique

= pulsation électrique

)sin(.21 tVv

)32sin(.22 tVv

)34sin(.23 tVv

Théorème de FERRARIS(complet)

p = nombre de systèmes de bobines triphaséesS = vitesse de rotation du champ magnétique

ω = pulsation électrique

Si l ’on dispose p systèmes de bobines triphasées décalées de 2/3, régulièrement réparties dans l’espace, alimentées par un réseau triphasé de tensions sinusoïdales déphasées de 2/3 et de pulsation , elles créent un champ magnétique tournant à p paires de pôles, qui tourne à la vitesse S , tel que :

S =

p

Le champ magnétique

FIN