Nemegyensúlyi termomechanika Ván Péter Wigner FK RMI, Elméleti Fizika Osztály
description
Transcript of Nemegyensúlyi termomechanika Ván Péter Wigner FK RMI, Elméleti Fizika Osztály
Nemegyensúlyi termomechanikaVán Péter
Wigner FK RMI, Elméleti Fizika Osztály
– Miért termodinamika és mechanika?• Fogalmak és módszerek (folyadék 1)• Összefoglalás – tézisek
– Példák:• Ginzburg-Landau-egyenlet• Korteweg-folyadékok (folyadék 2)• Disszipatív relativisztikus folyadékok (folyadék 3)
Miért termodinamika és mechanika?– kutatási célok
statisztikus ↔ fenomenologikus
Homogén: statisztikus mechanika ↔ termosztatikaKontinuum: kinetikus gázelmélet ↔ irreverzibilis termodinamika,
lokális egyensúly +…?
Termosztatika: univerzalitás (abszolút hőmérséklet, Einstein) meglepő, mély kapcsolatok (Planck, …, Bekenstein, Verlinde)
Nemegyensúlyi termodinamika: Érvényes-e az univerzalitás? Megragadni az általánosságot.Egységes elmélet. Kulcs: mechanika.
"A theory is the more impressive the greater the simplicity of its premises is, the more different kinds of things it relates, and the more extended is its area of applicability. Therefore the deep impression which classical thermodynamics made upon me. It is the only physical theory of universal content concerning which I am convinced that, within the framework of the applicability of its basic concepts, it will never be overthrown."
Albert Einstein
Miért termodinamika és mechanika? – kutatási célok
statisztikus ↔ fenomenologikus
Homogén: statisztikus mechanika ↔ termosztatikaKontinuum: kinetikus gázelmélet ↔ irreverzibilis termodinamika,
lokális egyensúly +…?
Termosztatika: univerzalitás (abszolút hőmérséklet, Einstein) meglepő, mély kapcsolatok (Planck, …, Bekenstein, Verlinde)
Nemegyensúlyi termodinamika: Érvényes-e az univerzalitás? Általánosság.Egységes elmélet. Kulcs: mechanika.
Lokális egyensúly - lokálisan termosztatika.
Nemegyensúlyi termodinamika Onsager (1931) – homogén.
Eckart (1940) – térelmélet, entrópiaprodukcióPrigogine, Meixner, Casimir, de Grootkiterjesztés: Onsager és Machlup (1953), …
kinetikus momentum sorfejtés Racionális mechanika reológia: Maxwell, Kelvin, Poynting-Thomson,
Boltzmann (Volterra-elv). általánosított kontinuumok: Cosserat (1900)Truesdell-Noll (1965), Coleman, Gurtin, … , Vilaggio, Ball A mechanika matematikai elmélet.
lokális? egyensúly? Memória, elvek II. főtétel. Nincs termosztatika, Onsagerizmus hülyeség.
Konstitutív elmélet:
termodinamikai lezárás
Lokális egyensúly:
Folyadékok 1: Fourier-Navier-Stokes
Entrópiamérleg:
1, vpdvTdsde
.
,0
,0
ijiji
i
ijij
i
ii
vPqe
Pv
v
),,,( eevC i
ji
– alapváltozók:– konstitutív állapottér– anyagfüggvények
),,( evi
)(),( CPCq iji
),(),(),,( vesveTvep
0)((?)),( CJves ii
0)(11
.112
jiijij
ii
i
i
ii
ijiji
i
i
i
vpPTT
q
Tqv
TpvPq
TTqv
Tpe
T
aav
avaa itiii
t
1
Erők és áramok + izotrópia:
Fourier Navier-Stokes
Feltételek (problémák):- erő-áram rendszer- entrópiaáram- mérleg: kényszer, lendületmérleg nem?- sebesség? - belső és teljes energia: sebességfüggő termosztatika?
- Prigogine-tétel (1945), Brenner-diffúzió (2005-…)- magasabbfokú folyadékok, pl. Korteweg (1901):
ijjiijkk
kk
ijKor pP
pdvTdsdvvdede
vee
iiT
T
,2
2
0)(11 ji
ijiji
i vpPTT
q
.)(1,1 ijkkv
sji
ijiji
i vvpPTT
q
Nemlokális nemegyensúly?
II. főtételkovariancia (téridő)elméletköziség:
homogénnemrelativisztikus kontinuum egységes elméletrelativisztikus kontinuum
Módszerek:– függvénytani elemzés + anyagi objektivitás (kovariancia)
deriváltak, Coleman-Noll-eljárás, Liu-eljárás– mechanika leválasztása (zárójelek): GENERIC– mikroerő mérleg, virtuális teljesítmény (mechanika)– belső változók
Van ilyen?
– Általánosított hővezetés (Guyer-Krumhansl)– ‘Gradiens’ anyagok a mechanikában (mikroszerkezet)
rugalmasságtan,képlékenységtan (Fleck-Hutchinson, Gurtin),folyadékkristályok (Oseen-Frank),mikrorepedezés, porózus anyagok,homok (Goodman-Cowin),nyírófelületek szerkezete,– Korteweg-folyadékok – Turbulencia– Struktúraképző egyenletek (fázismező)
Ginzburg-Landau, Cahn-Hilliard, etc… és ezeken túl– …
1. Konstruktív módszert dolgoztam ki a klasszikus kontinuumfizika térben gyengén nemlokális elméleteiben az anyagi tulajdonságokat meghatározó konstitutív relációk meghatározására. A módszer a második főtétel alkalmazásán alapul, a racionális termodinamika Liu-eljárását terjeszti ki.
Ezt a módszert alkalmaztam a következő esetekben:a) Klasszikus irreverzibilis termodinamikab) Egy belső változós, kényszer nélküli, másodrendűen gyengén nemlokális
kontinuumelmélet: Ginzburg-Landau-egyenlet.c) Egy belső változós, kényszer nélküli, másodrendűen gyengén nemlokális
kontinuumelmélet: általánosított kontínuummechanikad) Korteweg-folyadékoke) Merev, izotrop hővezetők
2. Termodinamikai reológiaa) Térfogati reológiab) Objektív időderiváltak
3. Speciális relativisztikus disszipatív folyadékoka) Gibbs-relációb) Generikus stabilitás
Lokális nemegyensúly: homogén termodinamika
kontinuum homogénközönséges differenciálegyenletek
Onsager, Fényes, Truesdell-Bharatha, …véges idejű termodinamika, entrópiatermelés minimalizálás,
…II. főtétel: egyensúly aszimptotikus stabilitása (Matolcsi Tamás)
összentrópia: Ljapunov-függvényPl. exergia = összentrópia × állandó
kontinuum homogénGibbs-reláció: entrópia értelmezés.A homogén egyensúly lineáris stabilitása
relativisztikusan: generikus stabilitás
Fla a
Ginzburg-Landau (szokásos variációs)
))(d( a aafla kk – II. főtétel?
– variációs, de miért?– ?ak iit
dVaaafaF ii )
2)(()( aafF k
kaa )(d
Ginzburg-Landau-egyenlet
0 gat
0 iSit js
),,( aaa iji )i
SJsg ,,(
Liu-eljárás (Farkas-lemma)
),( aas i )(),()( 0 CgsaajCj aiii
S
0
gssa
ias i
sslaa
iat i
konstitutív állapottér konstitutív függvények0 ga ii
t
Ván P., Continuum Mechanics and Thermodynamics, 17(2):165–169, (2005).
a alapváltozó
),,( aaaC xxx
Liu-egyenletek:
0)(
ga
sas
xxs
),(
),(0
;;
33 aajgsJfJ
aass
ss
xaxx
xa
aa
x
xx
x
)()( 321
321321
agagagagaaJaJaJasasas
xxxxxxtxt
xxxxxxxxxtxxtxt
))()(())()(()()( CgaCCgaCCJCs xtxtxxt
konstitutív állapottér
0)()()()()(
2211
33321
gagJagJgJasasasa
xxxxx
xxxxtxxtxt
Lagrange-Farkas-szorzók
Történet:Farkas Gyula (1894) és I-Shih Liu (1972)lineáris algebra
Új :
A kényszer deriváltja is kényszer.Az entrópiaáram konstitutív.
Müller-féle K vektor és a racionális termodinamika.A fejlődési egyenlet maga konstitutív:
Termodinamikailag, nem variációs elvvel. Objektivitás.
Ván P., Periodica Polytechnica, Ser. Mechanical Engineering, 49(1):79–94, (2005).
Liu-eljárás:
- Elsőrendűen gyengén nemlokális: Fourier-Navier-Stokes- Teljes energiával (+lendületmérleg) és belső energiával ugyanaz.- Heurisztikus módszer feltételei tisztázódnak
(erő-áram módszer, entrópiáram, lendületmérleg, stb…)
Folyadékok 2: Fourier-Navier-Stokes+Korteweg.
.0
,0
,0
iTiT
ijij
i
ii
qe
Pv
v
),,,,,,( TiTj
ii
iji eevvC
– alapváltozók:– konstitutív állapottér
– anyagfüggvények
),,( evi
)(),(),(),( CJCsCPCq iS
iji
0)()()()(
)()()()(0
CqeCCPvC
vCvCCJCsiTiT
jij
ii
iii
iii
ii
Ván P. and Fülöp T., Proceedings of the Royal Society, London A, 462(2066):541–557, (2006).
Liu-eljárás eredménye:
‘termosztatika’
Entrópiaáram:
Entrópiaprodukció:
Ideális folyadék:
Lokális(?) egyensúly (?): Generikus stabilitás ok.
iij
jj
ijj
iT
iS Jvsvs
TPvqJ
ji 0
2
21
)2/,,( 2vess Tie
022
11 22
jij
ijk
iji
ijj
iT vsTsTpP
TTPvq
ik
sssTPik j
ijk
ijid
22
2
i
iii dAdpTdsdvvde 2
0)( pppe e
ijjiijkk
kk
ijKor pP
Schrödinger-Madelung-folyadék:izotróp, additív
homogén:
2
22),,(
iSchM
iSchM eses
sssTPik j
ijk
ijid
22
2
UTP i
ijid
j )()( ssUii
Potenciál tulajdonság, Lagrange-sűrűség:
),,(),,( ii eses
2
)ln(),(
i
i ks
RR
TTU
iiSchMii
iSchM
SchM
0
2
0 224
mT
R
SchM
2
,2
0
Fisher-entrópiaBohm-potenciál
Potenciálként:
Folyadék-tömegpont:
Bernoulli-egyenlet
Tömegpont: de Broglie, Bohm, Vigier, Dürr-Goldstein-Zhangi (pl. PRL 2004)
Folyadék: Madelung (1926), Jánossy, Jackiw (2002-2003 örvények, nemábeli mértékterek)
Logaritmikus tag:Bialynicki-Birula, Weinberg (-)
Disszipáció, sztochasztikus (Fényes)
UvPv
UPiiij
idji
iijidj
0
Schrödinger egyenlet
iiii
iS
vjSmv
e
,
,
diszjunkt
Folyadékok 3: Fourier-Navier-Stokes+Eckart
Történet: homogén (?)Planck-Einstein (1907), Tolman, Laue, Pauli, Eddington
? Ott (1963), Landsberg, van Kampen, Callen-Horowitz, Dunkel-Hanggi (2007), Costa-Matsas, …
Történet: kontinuumNemegyensúlyi termo: Eckart (1940), Landau-Lifsic, [de Groot (1980),
Prigogine, Kluitenberg]Kauzalitás: Müller (1967), Israel-Stewart (1970-75)Generikus stabilitás: Hiscock-Lindblom (1980-85)Divergencia típus: Liu-Müller-Ruggeri (1986), Lindblom, GerochNehézion-fizika: Muronga-Rischke (2002), Heinz, Romatschke, Kodama,…
első és másodrend, kinetikus elmélet, AdS-CFT, nincs egzakt megoldás, …
.0
,0
T
N
iidGvpdVTdSdE
.
,
jnuN
PuququeuT
jTT
qJ
0),(
JusnesS
0
0
junnN
PuququeeTu
0)()(12
uTT
TqupP
TTj
Eckart-tag
.
,
jnuN
PuququeuT
011
TqvpP
T ii
jiijij
ijj
i
Pqqe
T
dednTds
Eckart-elmélet
.0
,0
T
N
Erők és áramok + izotrópia:
Fourier Navier-Stokes
Feltételek (problémák):– erő-áram rendszer– entrópiaáram– mérleg: kényszer, lendületmérleg nem?– sebesség? – belső és teljes energia: sebességfüggő termosztatika? Megkerülhetetlen.
+– kauzalitás– generikus stabilitás– kinetikus kompatibilitás– áramlás választás (Eckart és Landau-Lifsic)– Disszipáció? Tér- és időszerűség?
0)()(12
uTT
TqupP
TTj
uuuTTq v)(),(
Liu-eljárás:
- Konstitutív függés redukciója - Lendületmérleg is kényszer!- Tetszőleges áramlás
Termodinamika elemzés:
),,,,,,,,(
uenuenuenC
– alapváltozók:– konstitutív állapottér
– anyagfüggvények
),,( uen
)(),(),(),(),( CJCsCPCjCq S
)()()()()(0 CTCCNCCS
.0
,0
T
N
.
,
jnuN
PuququeuT
Ván P. Journal of Mechanics of Materials and Structures, 3(6):1161–1169, 2008.
Következmények:
1.
2.
3. Generikus stabilitás. 4. Kinetikus kompatibilitás.
qeuTuEeE
nesnesnqesesq
qse a
aa
,
,~),(ˆ),,(
22
2222
q
))(,,()( 1CqnesCs a
awjqT
J 1
0
ATNS 0,
wu
Twu
nTsqwpe
dnTdsdqwde
Pl. gyorsulásfüggetlen entrópiaprodukció:
Ván P., Journal of Statistical Mechanics: Theory and Experiment, P02054, (2009).
0),,(
JusnqesS
Javított Eckart-emélet:
junnN
PuququeeTu
0
hwwpeq )(Speciális választás, kinetikus elmélet:
0)(
1
2
1
uquqqupepe
TTTq
uqqhpPTT
j
jTT
qJ
Ván and Bíró, EPJ, 155, 201, (2008) és Physics Letters B, 709(1-2):106-110, (2012).
duqwpedqwdedupwdEwudnTds ))(()(
0
PuquqqueT
Interdiszciplináris
VISSZACSATOLÁSOK:
homogén-kontinuum, relativisztikus-nemrelativisztikus, kinetikus-fenomenologikus
1. relativisztikus disszipatív folyadékok: Liu-Farkas, kinetikus, relativisztikus hőmérséklet, generikus
stabilitás2. nemrelativisztikus gyengén nemlokális folyadékok: Liu-Farkas, téridő, generikus stabilitás, kvantummechanikai
kapcsolat3. Sebességmező: Eckart és Landau-Lifsic, Brenner
További ellenőrzés, jogosítás: kísérletek, sőt mérnöki tapasztalat: kövek és talajok, hővezetés, …
és kvark-gluon plazma
UNIVERZÁLIS? MAKRO-MIKRO?
Köszönöm a figyelmet!
1. Konstruktív módszert dolgoztam ki a klasszikus kontinuumfizika térben gyengén nemlokális elméleteiben az anyagi tulajdonságokat meghatározó konstitutív relációk meghatározására. A módszer a második főtétel alkalmazásán alapul, a racionális termodinamika Liu-eljárását terjeszti ki.
Ezt a módszert alkalmaztam a következő esetekben:a) Klasszikus irreverzibilis termodinamikab) Egy belső változós, kényszer nélküli, másodrendűen gyengén nemlokális
kontinuumelmélet: Ginzburg-Landau-egyenlet.c) Egy belső változós, kényszer nélküli, másodrendűen gyengén nemlokális
kontinuumelmélet: általánosított kontínuummechanikad) Korteweg-folyadékoke) Merev, izotrop hővezetők
2. Termodinamikai reológiaa) Térfogati reológiab) Objektív időderiváltak
3. Speciális relativisztikus disszipatív folyadékoka) Gibbs-relációb) Generikus stabilitás
Kitekintés
- Dinamika: nem(csak) Hamilton-elv (Lagrange-függvény) alapjáncsak ideális
- Egyenlőtlenség megoldás: nemcsak kvadratikus és linearizáltképlékenység, hővezetés
- Belső változók módszere: reológia- Nemcsak folyadékok: szilárd test kinematika (mi a deformáció?)
objektivitás- Gyengén nemlokális statisztikus fizika: Fisher-entrópia- Gyengén nemlokális relativisztikus folyadékok,
örvények?- Nemextenzív és nemadditív: szétválaszthatóság, nulladik főtétel
Sebességmező: új eredmények.
Pl. kontinuum átlagolásból:
Van der Waals gázzal
./)(,)(
0
0
ppvvpTTvpqe
Entrópia a (információ elméleti, prediktív, bayesi) statisztikus fizikában (Jaynes, 1957):
Az információ mértéke egyértelmű általános fizikai feltételek mellett.
(Shannon, 1948; Rényi, 1963) – Extenzivitás (átlag, sűrűség)– Additivitás
)()()( 2121 fsfsffs
fkfs ln)( (egyértelmű megoldás)
Entrópia a “gyengén nemlokális” (?) statisztikus fizikában (Fisher, Frieden, Plastino, …):
– Izotrópia))(,(),( 2DffsDffs
– Extenzivitás
– Additivitás
),(~),(~))(,( 22112121 DffsDffsffDffs
)()()( 2121 fsfsffs
)(')(')(
)(')(')(
2211212
1212211
fsffsfffsf
fsffsfffsf
1
2
2
121
)(')(')('ffs
ffsffs
.)(' constfsf
Cfdff
fs ln)(
ffs ln)(
2
2
12 )(ln))(,(
fDfkfkDffs
FisherBoltzmann-Gibbs-Shannon
(egyértelmű megoldás)
- Maxent : véges tartó, hatványfarok- Magasabb deriváltakat nem érdemes
-2 -1 1 2x
0.2
0.4
0.6
0.8
1
1.2
R
18
,12
),5,2,5.1,3.1,2.1,1.1,1(4 111
mkk
kk
k
.2
,j
iijk
kij
ii
vv
Tq
Isotropic linear constitutive relations,<> is symmetric, traceless part
Equilibrium: .),(.,),(.,),( consttxvconsttxconsttxn i
iii
Linearization, …, Routh-Hurwitz criteria:
00)(
,0,0,0,0
TT
TTpnpp
T
nnn
,0
,0
,0
iijj
jj
ii
jiiji
ii
i
ii
Pvkk
vPqv
vnn
Hydrodynamic stability )( 22 sDetT
Thermodynamic stability(concave entropy)
Fourier-Navier-Stokes
0)(11 ji
ijiji
i vnTsPTT
q p
Termodinamikai elmélet)a(fa Dinamikai törvény:
,...),c,v(a
1 Sztatika (egyensúlyi tulajdonságok)
S
aaS,,
T1
eS
2 Dinamika
0)a(f)a(DSa)a(DS)a(S
1 + 2 + elszigetelt rendszer
S Ljapunov függvénye a dinamikai törvény egyensúlyának
Irreverzibilitás közelítés az egyensúlyhoz
Folyadékok 2: Fourier-Navier-Stokes
.
,0
,0
ijiji
i
ijij
i
ii
vPqe
Pv
v
),,,,( eevC i
jii
– alapváltozók:– konstitutív állapottér– anyagfüggvények
),,( evi
0)(11 ji
ijiji
i vpPTT
q
Feltételek (problémák): erő-áram rendszer entrópiaáram lendületmérleg nem? konstitutív sebesség? (belső és teljes energia)− magasabbfokú folyadékok, pl. Korteweg (1901).
)(),(),(),( CJCsCPCq iS
iji