Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

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  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    1/26

    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s

    D e n e s P e t z

    A l f r e d R e n y i I n s t i t u t e o f M a t h e m a t i c s , H u n g a r i a n A c a d e m y o f S c i e n c e s , P O B 1 2 7 ,

    H - 1 3 6 4 B u d a p e s t , H u n g a r y p e t z @ r e n y i . h u

    1 H i l b e r t s p a c e s

    T h e s t a r t i n g p o i n t o f t h e q u a n t u m m e c h a n i c a l f o r m a l i s m i s t h e H i l b e r t

    s p a c e . T h e H i l b e r t s p a c e i s a m a t h e m a t i c a l c o n c e p t , i t i s a s p a c e i n t h e s e n s e

    t h a t i t i s a c o m p l e x v e c t o r s p a c e w h i c h i s e n d o w e d b y a n i n n e r o r s c a l a r

    p r o d u c t h Y . T h e l i n e a r s p a c e C

    n

    o f a l l n - t u p l e s o f c o m p l e x n u m b e r s b e -

    c o m e s a H i l b e r t s p a c e w i t h t h e i n n e r p r o d u c t

    h x Y y =

    n

    i = 1

    x

    i

    y

    i

    = [ x

    1

    Y x

    2

    Y X X X x

    n

    ]

    P

    T

    T

    T

    T

    R

    y

    1

    y

    2

    X

    X

    y

    n

    Q

    U

    U

    U

    U

    S

    Y

    w h e r e z d e n o t e s t h e c o m p l e x c o n j u g a t e o f t h e c o m p l e x n u m b e r z P C . A n o t h e r

    e x a m p l e i s t h e s p a c e o f s q u a r e i n t e g r a b l e c o m p l e x - v a l u e d f u n c t i o n o n t h e r e a l

    E u c l i d e a n s p a c e R

    n

    . I f a n d g a r e s u c h f u n c t i o n s t h e n

    h Y g =

    R

    n

    ( x ) g ( x ) x

    g i v e s t h e i n n e r p r o d u c t . T h e l a t t e r s p a c e i s d e n o t e d b y v

    2

    ( R

    n

    ) a n d i t i s i n n i t e

    d i m e n s i o n a l c o n t r a r y t o t h e n - d i m e n s i o n a l s p a c e C

    n

    . B e l o w w e a r e m o s t l y

    s a t i s e d w i t h n i t e d i m e n s i o n a l s p a c e s . T h e i n n e r p r o d u c t o f t h e v e c t o r s

    jx

    a n d

    jy

    w i l l b e o f t e n d e n o t e d a s

    hx

    jy

    , t h i s n o t a t i o n , s o m e t i m e s c a l l e d b r a a n d

    k e t , i s p o p u l a r i n p h y s i c s . O n t h e o t h e r h a n d , j x h y j i s a l i n e a r o p e r a t o r w h i c h

    a c t s o n t h e v e c t o r j z a s

    j x h y j

    j z = j x h y j z h y j z j x X

    T h e r e f o r e ,

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

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    2 D e n e s P e t z

    j x h y j =

    P

    T

    T

    T

    T

    R

    x

    1

    x

    2

    X

    X

    x

    n

    Q

    U

    U

    U

    U

    S

    [ y

    1

    Y y

    2

    Y X X X y

    n

    ]

    i s c o n j u g a t e l i n e a r i n

    jy

    , w h i l e

    hx

    jy

    i s l i n e a r .

    1 . 1 O r t h o g o n a l e x p a n s i o n s i n a H i l b e r t s p a c e

    L e t r b e a c o m p l e x v e c t o r s p a c e . A f u n c t i o n a l h Y : r r 3 C o f t w o

    v a r i a b l e s i s c a l l e d i n n e r p r o d u c t i f

    ( 1 ) h x + y Y z = h x Y z + h y Y z ( x Y y Y z P r ) ,

    ( 2 ) h ! x Y y = ! h x Y y , ( ! P C Y x Y y P r ) ,

    ( 3 ) h x Y y = h y Y x ( x Y y P r ) ,

    ( 4 ) h x Y x ! 0 f o r e v e r y x P r a n d h x Y x = 0 o n l y f o r x = 0 .

    T h e s e c o n d i t i o n s i m p l y t h e S c h w a r z i n e q u a l i t y

    h x Y y

    2

    h x Y x h y Y y X ( 1 )

    T h e i n n e r p r o d u c t d e t e r m i n e s a n o r m

    k x k : =

    p

    h x Y x ( 2 )

    w h i c h h a s t h e p r o p e r t y

    kx + y

    k kx

    k+

    ky

    kX

    kx

    ki s i n t e r p r e t e d a s t h e l e n g t h o f t h e v e c t o r x . A f u r t h e r r e q u i r e m e n t i n t h e

    d e n i t i o n o f a H i l b e r t s p a c e t h a t e v e r y C a u c h y s e q u e n c e m u s t b e c o n v e r g e n t ,

    t h a t i s , t h e s p a c e i s c o m p l e t e .

    E x e r c i s e 1 . 1 S h o w t h a t

    k x y k

    2

    + k x + y k

    2

    = 2 k x k

    2

    + 2 k y k

    2

    ( 3 )

    w h i c h i s c a l l e d p a r a l l e l o g r a m l a w .

    I f h x Y y = 0 f o r t h e v e c t o r s x a n d y o f a H i l b e r t s p a c e , t h e n x a n d y a r e

    c a l l e d o r t h o g o n a l , i n n o t a t i o n x c y . W h e n r & r , t h e n r

    c

    : = f x P r :

    x c h f o r e v e r y h P r g . F o r a n y s u b s e t r & r t h e o r t h o g o n a l r

    c

    i s a c l o s e d

    s u b s p a c e .

    E x a m p l e 1 . 1 L e t v

    2

    [ Y ] b e t h e s e t o f s q u a r e i n t e g r a b l e ( c o m p l e x - v a l u e d )

    f u n c t i o n s o n t h e i n t e r v a l [ Y ] . T h i s i s a H i l b e r t s p a c e w i t h t h e i n n e r p r o d u c t

    h Y g : =

    b

    a

    ( x ) g ( x ) x

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    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 3

    a n d w i t h t h e n o r m

    k

    k: =

    s

    b

    a

    k ( x )

    k

    2

    x X

    A f a m i l y

    f

    x

    i

    g

    o f v e c t o r s i s c a l l e d o r t h o n o r m a l i f

    h

    x

    i

    Y x

    i

    = 1 a n d

    h x

    i

    Y x

    j

    = 0 i f T= j . A m a x i m a l o r t h o n o r m a l s y s t e m i s c a l l e d b a s i s . T h e

    c a r d i n a l i t y o f a b a s i s i s c a l l e d t h e d i m e n s i o n o f t h e H i l b e r t s p a c e . ( T h e c a r d i -

    n a l i t y o f a n y t w o b a s e s i s t h e s a m e . )

    E x a m p l e 1 . 2 T h e i n n i t e d i m e n s i o n a l a n a l o g u e o f C

    n

    i s t h e s p a c e

    2

    ( N ) :

    2

    ( N ) ; = f x = ( x

    1

    Y x

    2

    Y X X X ) : x

    n

    P C Y

    n

    j x

    n

    j

    2

    + I g X

    T h e i n n e r p r o d u c t i s

    h x Y x

    H

    : =

    n

    x

    n

    x

    H

    n

    X

    T h e c a n o n i c a l b a s i s i n t h i s s p a c e s i s t h e s e q u e n c e

    n

    ( n = 1 Y 2 Y X X X ) :

    n

    = ( 0 Y 0 Y X X X Y 1 Y 0 Y X X X ) ( 1 i s a t t h e n t h p l a c e ) .

    T h e o r e m 1 . 1 L e t x

    1

    Y x

    2

    Y X X X b e a b a s i s i n a H i l b e r t s p a c e r . T h e n f o r a n y

    v e c t o r x P r t h e e x p a n s i o n

    x =

    n

    h x

    n

    Y x x

    n

    h o l d s .

    E x a m p l e 1 . 3 I n t h e s p a c e v

    2

    [ 0 Y % ] t h e f u n c t i o n s

    n

    ( x ) =

    r

    2

    %

    s i n n x ( 4 )

    f o r m a b a s i s . A n y f u n c t i o n g P v

    2

    [ 0 Y % ] h a s a n e x p a n s i o n g =

    n

    n

    n

    . T h e

    c o n v e r g e n c e i s i n t h e v

    2

    - n o r m . ( I t i s k n o w n f r o m t h e t h e o r y o f F o u r i e r s e r i e s

    t h a t f o r a c o n t i n u o u s g t h e e x p a n s i o n i s c o n v e r g e n t p o i n t w i s e a s w e l l . )

    T h e o r e m 1 . 2 ( P r o j e c t i o n t h e o r e m ) L e t w b e a c l o s e d s u b s p a c e o f a

    H i l b e r t s p a c e r . A n y v e c t o r x P r c a n b e w r i t t e n i n a u n i q u e w a y i n t h e

    f o r m x = x

    0

    + y , w h e r e x

    0

    P w a n d y c w .

    T h e m a p p i n g : x

    U3x

    0

    d e n e d i n t h e c o n t e x t o f t h e p r e v i o u s t h e o r e m i s

    c a l l e d o r t h o g o n a l p r o j e c t i o n o n t o t h e s u b s p a c e w . T h i s m a p p i n g i s l i n e a r :

    ( ! x + " y ) = ! x + " y

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    4 D e n e s P e t z

    M o r e o v e r ,

    2

    = .

    L e t e : r 3 r b e a l i n e a r m a p p i n g a n d

    1

    Y

    2

    Y X X X Y

    n

    b e a b a s i s i n t h e

    H i l b e r t s p a c e r . T h e m a p p i n g e i s d e t e r m i n e d b y t h e v e c t o r s e

    k

    , k =

    1 Y 2 Y X X X Y n . F u r t h e r m o r e , t h e v e c t o r e

    k

    i s d e t e r m i n e d b y i t s c o o r d i n a t e s :

    e

    k

    =

    1 k

    1

    +

    2 k

    2

    + X X X +

    n k

    n

    X

    T h e n u m b e r s

    i j

    f o r a n n n m a t r i x , i t i s c a l l e d t h e m a t r i x o f t h e l i n e a r

    t r a n s f o r m a t i o n e i n t h e b a s i s

    1

    Y

    2

    Y X X X Y

    n

    . W h e n f : r 3 r i s a n o t h e r

    l i n e a r t r a n s f o r m a t i o n , t h e t h e m a t r i x o f t h e c o m p o s i t i o n e

    f i s t h e u s u a l

    m a t r i x p r o d u c t o f t h e m a t r i x o f e a n d t h a t o f f . I f a b a s i s i s x e d , t h e n

    i t i n d u c e s a 1 - 1 c o r r e s p o n d e n c e b e t w e e m l i n e a r t r a n s f o r m a t i o n s a n d n

    n

    m a t r i c e s .

    T h e n o r m o f a l i n e a r o p e r a t o r e : r 3 u i s d e n e d a s

    k e k : = s u p f k e x k : x P r Y k x k = 1 g Y

    E x e r c i s e 1 . 2 S h o w t h a t k e f k k e k k f k .

    E x e r c i s e 1 . 3 L e t b e a c o n t i n u o u s f u n c t i o n o n t h e i n t e r v a l [ Y ] . D e n e a

    l i n e a r o p e r a t o r w

    f

    : v

    2

    [ Y ] 3 v

    2

    [ Y ] a s

    w

    f

    g = g X

    ( T h i s i s t h e m u l t i p l i c a t i o n b y t h e f u n c t i o n . ) S h o w t h a t

    k w

    f

    k = s u p f j ( x ) j : x P [ Y ] g X

    1 . 2 T h e a d j o i n t o f a l i n e a r o p e r a t o r

    L e t

    ra n d

    ub e H i l b e r t s p a c e s . I f :

    r 3 ui s a b o u n d e d l i n e a r o p e r a t o r ,

    t h e n i t s a d j o i n t

    : u 3 r i s d e t e r m i n e d b y t h e f o r m u l a

    h x Y y

    u

    = h

    x Y y

    r

    ( x P r Y y P u ) X ( 5 )

    Pf (

    r) i s c a l l e d s e l f - a d j o i n t i f

    = . i s s e l f - a d j o i n t i f a n d o n l y i f

    h x Y x i s r e a l f o r e v e r y v e c t o r x P r .

    E x e r c i s e 1 . 4 S h o w t h a t a n y o r t h o g o n a l p r o j e c t i o n i s s e l f a d j o i n t .

    E x a m p l e 1 . 4 L e t :

    2

    ( N ) 3

    2

    ( N ) b e t h e r i g h t - s h i f t d e n e d a s

    n

    =

    n + 1

    i n t h e c a n o n i c a l b a s i s . T h e n

    ( x

    1

    Y x

    2

    Y x

    3

    Y X X X ) = ( x

    2

    Y x

    3

    Y x

    4

    Y X X X )

    I n a n o t h e r w a y ,

    1

    = 0 Y

    n + 1

    =

    n

    X

    i s c a l l e d l e f t - s h i f t .

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

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    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 5

    T h e o r e m 1 . 3 T h e p r o p e r t i e s o f t h e a d j o i n t :

    ( 1 ) ( e + f )

    = e

    + f

    , ( ! e )

    = ! e

    ( ! P C ) ,

    ( 2 ) ( e

    )

    = e , ( e f )

    = f

    e

    ,

    ( 3 ) ( e

    1

    )

    = ( e

    )

    1

    i f e i s i n v e r t i b l e .

    ( 4 )

    ke

    k=

    ke

    k

    E x a m p l e 1 . 5 L e t e : r 3 r b e a l i n e a r m a p p i n g a n d

    1

    Y

    2

    Y X X X Y

    n

    b e a

    b a s i s i n t h e H i l b e r t s p a c e r . T h e Y j e l e m e n t o f t h e m a t r i x o f e i s h

    i

    Y e

    j

    .

    S i n c e

    h

    i

    Y e

    j

    =

    h

    j

    Y e

    i

    Y

    t h i s i s t h e c o m p l e x c o n j u g a t e o f t h e j Y e l e m e n t o f t h e m a t r i x o f e

    .

    E x a m p l e 1 . 6 F o r a n y e P f ( r ) , t h e o p e r a t o r e

    e i s s e l f - a d j o i n t .

    A n i n v e r t i b l e o p e r a t o r P f ( r ) i s c a l l e d a u n i t a r y i f

    1

    =

    .

    E x a m p l e 1 . 7 F o r a n y e = e

    P f ( r ) , t h e o p e r a t o r

    A

    : =

    I

    n = 0

    e

    n

    n !

    i s a u n i t a r y .

    E x e r c i s e 1 . 5 S h o w t h a t t h e p r o d u c t o f a n y t w o u n i t a r y o p e r a t o r s i s a u n i t a r y .

    1 . 3 T e n s o r p r o d u c t o f H i l b e r t s p a c e s a n d o p e r a t o r s

    L e t

    ra n d

    ub e H i l b e r t s p a c e s . T h e i r a l g e b r a c t e n s o r p r o d u c t c o s i s t s o f

    t h e f o r m a l n t e s u m s

    i ; j

    x

    i

    y

    j

    ( x

    i

    P r Y y

    i

    P u ) X

    C o m p u t i n g w i t h t h e s e s u m s , o n e s h o u l d u s e t h e f o l l o w i n g r u l e s :

    ( x

    1

    + x

    2

    ) y = x

    1

    y + x

    2

    y Y ( ! x ) y = ! ( x y ) Y

    x ( y

    1

    + y

    2

    ) = x y

    1

    + x y

    2

    Y x ( ! y ) = ! ( x y ) X ( 6 )

    T h e i n n e r p r o d u c t i s d e n e d a s

    h

    i ; j

    x

    i

    y

    j

    Y

    k ; l

    z

    k

    l

    i

    =

    i ; j ; k ; l

    h x

    i

    Y z

    k

    h y

    j

    Y

    l

    X

    W h e n r a n d u a r e n i t e d i m e n s i o n a l s p a c e s , t h e n w e a r r i v e d a t t h e t e n s o r

    p r o d u c t H i l b e r t s p a c e r u , o t h e r w i s e t h e a l g e b r a i c t e n s o r p r o d u c t m u s t

    b e c o m p l e t e d i n o r d e r t o g e t a B a n a c h s p a c e .

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    6/26

    6 D e n e s P e t z

    E x a m p l e 1 . 8 I f P r : = v

    2

    ( Y " ) a n d g P u : = v

    2

    ( Y # ) , t h e n g c a n

    b e i n t e r p r e t e d a s a f u n c t i o n o f t w o v a r i a b l e s : ( x ) g ( y ) .

    T h e t e n s o r p r o d u c t o f n t e l y m a n y H i l b e r t s p a c e s i s d e n e d s i m i l a r l y .

    I f

    1

    Y

    2

    Y X X X a n d

    1

    Y

    2

    Y X X X a r e b a s e s i n

    ra n d

    u, r e s p e c t i v e l y , t h e n

    f

    i

    j

    :

    Y j

    gi s a b a s i s i n t h e t e n s o r p r o d u c t s p a c e . T h i s s h o w s t h a t

    d i m ( r u ) = d i m ( r ) d i m ( r ) X

    E x a m p l e 1 . 9 I n t h e H i l b e r t s p a c e v

    2

    ( R

    2

    ) w e c a n g e t a b a s i s i f t h e s p a c e i s

    c o n s i d e r e d a s v

    2

    ( R ) v

    2

    ( R ) . I n t h e s p a c e v

    2

    ( R ) t h e H e r m i t e f u n c t i o n s

    9

    n

    ( x ) = e x p ( x

    2

    a 2 ) r

    n

    ( x )

    f o r m a g o o d b a s i s , w h e r e r

    n

    ( x ) i s t h e a p r o p r i a t e l y n o r m a l i z e d H e r m i t e p o l y -

    n o m i a l . T h e r e f o r e , t h e t w o v a r i a b l e H e r m i t e f u n c t i o n s

    9

    n m

    ( x Y y ) : =

    ( x

    2

    + y

    2

    ) = 2

    r

    n

    ( x ) r

    m

    ( y ) ( n Y m = 0 Y 1 Y X X X ) X ( 7 )

    f o r a b a s i s i n v

    2

    ( R

    2

    ) .

    E x e r c i s e 1 . 6 L e t e P f ( r ) a n d f P f ( r ) b e o p e r a t o r s o n t h e n i t e d i m e n -

    s i o n a l s p a c e s r a n d u . S h o w t h a t

    d e t ( e f ) = ( d e t e )

    m

    ( d e t f )

    n

    Y

    w h e r e n = d i m r a n d m = d i m u . ( H i n t : T h e d e t e r m i n a n t i s t h e p r o d u c t o f

    t h e e i g e n v a l u e s . )

    E x e r c i s e 1 . 7 S h o w t h a t

    ke

    f

    k=

    ke

    k kf

    k.

    E x a m p l e 1 . 1 0 L e t f

    1

    Y

    2

    Y

    3

    g b e a b a s i s i n r a n d f

    1

    Y

    2

    g b e a b a s i s i n u .

    I f [ e

    i j

    ] i s t h e m a t r i x o f e P f ( r

    1

    ) a n d [ f

    k l

    ] i s t h e m a t r i x o f f P f ( r

    2

    ) ,

    t h e n

    ( e

    f ) (

    j

    l

    ) =

    i ; k

    e

    i j

    f

    k l

    i

    k

    X

    I t i s u s e f u l t o o r d e r t h e t e n s o r p r o d u c t b a s e s l e x i c o g r a p h i c a l l y :

    1

    1

    Y

    1

    2

    Y

    2

    1

    Y

    2

    2

    Y

    3

    1

    Y

    3

    2

    . F i x i n g t h i s o r d e r i n g , w e c a n w r i t e d o w n

    t h e m a t r i x o f e

    f a n d w e h a v e

    P

    T

    T

    T

    T

    T

    T

    T

    T

    T

    T

    R

    e

    1 1

    f

    1 1

    e

    1 1

    f

    1 2

    e

    1 2

    f

    1 1

    e

    1 2

    f

    1 2

    e

    1 3

    f

    1 1

    e

    1 3

    f

    1 2

    e

    1 1

    f

    2 1

    e

    1 1

    f

    2 2

    e

    1 2

    f

    2 1

    e

    1 2

    f

    2 2

    e

    1 3

    f

    2 1

    e

    1 3

    f

    2 2

    e

    2 1

    f

    1 1

    e

    2 1

    f

    1 2

    e

    2 2

    f

    1 1

    e

    2 2

    f

    1 2

    e

    2 3

    f

    1 1

    e

    2 3

    f

    1 2

    e

    2 1

    f

    2 1

    e

    2 1

    f

    2 2

    e

    2 2

    f

    2 1

    e

    2 2

    f

    2 2

    e

    2 3

    f

    2 1

    e

    2 3

    f

    2 2

    e

    3 1

    f

    1 1

    e

    3 1

    f

    1 2

    e

    3 2

    f

    1 1

    e

    3 2

    f

    1 2

    e

    3 3

    f

    1 1

    e

    3 3

    f

    1 2

    e

    3 1

    f

    2 1

    e

    3 1

    f

    2 2

    e

    3 2

    f

    2 1

    e

    3 2

    f

    2 2

    e

    3 3

    f

    2 1

    e

    3 3

    f

    2 2

    Q

    U

    U

    U

    U

    U

    U

    U

    U

    U

    U

    S

    X

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    7/26

    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 7

    L e t r b e a H i l b e r t s p a c e . T h e k - f o l d t e n s o r p r o d u c t r X X X r i s c a l l e d

    t h e k t h t e n s o r p o w e r o f r , i n n o t a t i o n r

    k

    . W h e n e P f ( r ) , t h e n e

    ( 1 )

    e

    ( 2 )

    X X X e

    ( k )

    i s a l i n e a r t r a n s f o r m a t i o n o n r

    k

    a n d i t i s d e n i t e d b y e

    k

    .

    r

    k

    h a s t w o i m p o r t a n t s u b s p a c e s , t h e s y m m e t r i c a n d t h e a n t i s y m m e t r i c

    o n e s . I f

    1

    Y

    2

    Y X X X Y

    k

    P ra r e v e c t o r s t h e n t h e i r a n t i s y m m e t r i c t e n s o r p r o d -

    u c t i s t h e l i n e a r c o m b i n a t i o n

    1

    2

    X X X

    k

    : =

    1

    p

    k !

    ( 1 )

    ( )

    ( 1 )

    ( 2 )

    X X X

    ( k )

    ( 8 )

    w h e r e t h e s u m m a t i o n i s o v e r a l l p e r m u t a t i o n s % o f t h e s e t

    f1 Y 2 Y X X X Y k

    ga n d

    ' ( % ) i s t h e n u m b e r o f i n v e r s i o n s i n % . T h e t e r m i n o l o g y \ a n t i s y m m e t r i c " c o m e s

    f r o m t h e p r o p e r t y t h a t a n a n t i s y m m e t r i c t e n s o r c h a n g e s i t s s i g n i f t w o e l e -

    m e n t s a r e e x c h a n g e d . I n p a r t i c u l a r l y ,

    1

    2

    X X X

    k

    i f

    i

    =

    j

    f o r d i e r e n t

    a n d j .

    T h e c o m p u t a t i o n a l r u l e s f o r t h e a n t i s y m m e t r i c t e n s o r s a r e s i m i l a r t o ( 6 ) :

    ! (

    1

    2

    X X X

    k

    ) =

    1

    2

    X X X

    1

    ( !

    )

    + 1

    X X X

    k

    a n d

    (

    1

    2

    X X X

    1

    + 1

    X X X

    k

    ) +

    + (

    1

    2

    X X X

    1

    H

    + 1

    X X X

    k

    ) =

    =

    1

    2

    X X X

    1

    ( +

    H

    )

    + 1

    X X X

    k

    X

    T h e s u b s p a c e s p a n n e d b y t h e v e c t o r s

    1

    2

    X X X

    k

    i s c a l l e d t h e k t h

    a n t i s y m m e t r i c t e n s o r p o w e r o f r , i n n o t a t i o n

    k

    r . S o

    k

    r &

    k

    r . I f e P

    f ( r ) , t h e n t h e t r a n s f o r m a t i o n

    k

    e l e a v e s t h e s u b s p a c e

    k

    r i n v a r i a n t . I t s

    r e s t r i c t i o n i s d e n t e d b y

    k

    e w h i c h i s e q u i v a l e n t l y d e n e d a s

    k

    e (

    1

    2

    X X X

    k

    ) = e

    1

    e

    2

    X X X e

    k

    X ( 9 )

    I f

    1

    Y

    2

    Y X X X Y

    n

    i s a b a s i s i n r , t h e n

    f

    i ( 1 )

    i ( 2 )

    X X X

    i ( k )

    : 1 ( 1 ) ` ( 2 ) ` X X X ` ( k ) ) n g ( 1 0 )

    i s a b a s i s i n

    k

    r. I t f o l l o w s t h a t t h e d i m e n s i o n o f

    k

    ri s

    n

    k

    h a k n Y

    o t h e r w i s e f o r k b n t h e p o w e r

    k

    r h a s d i m e n s i o n 0 . C o n s e q u e n t l y ,

    n

    r h a s

    d i m e n s i o n 1 a n d f o r a n y o p e r a t o r e P f ( r ) , w e h a v e

    n

    e = ! i d e n t i t y ( 1 1 )

    E x e r c i s e 1 . 8 S h o w t h a t ! = d e t e i n ( 1 1 ) . U s e t h i s t o p r o v e t h a t d e t ( e f ) =

    d e t e d e t f . ( H i n t : S h o w t h a t

    k

    ( e f ) = (

    k

    e ) (

    k

    f ) . )

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    8/26

    8 D e n e s P e t z

    T h e s y m m e t r i c t e n s o r p r o d u c t o f t h e v e c t o r s

    1

    Y

    2

    Y X X X Y

    k

    P r i s

    1

    2

    X X X

    k

    : =

    1

    p

    k !

    ( 1 )

    ( 2 )

    X X X

    ( k )

    Y

    w h e r e t h e s u m m a t i o n i s o v e r a l l p e r m u t a t i o n s % o f t h e s e t

    f1 Y 2 Y X X X Y k

    ga g a i n .

    T h e l i n e a r s p a n o f t h e s y m m e t r i c t e n s o r s i s t h e s y m m e t r i c t e n s o r p o w e r

    k

    r .

    I t h a s t h e b a s i s

    f

    i ( 1 )

    i ( 2 )

    X X X

    i ( k )

    : 1 ( 1 ) ( 2 ) X X X ( k ) n g X ( 1 2 )

    E x e r c i s e 1 . 9 G i v e t h e d i m e n s i o n o f

    k

    r i f d i m ( r ) = n .

    1 . 4 P o s i t i v e o p e r a t o r s

    P f ( r ) i s c a l l e d p o s i t i v e i f h x Y x ! 0 f o r e v e r y v e c t o r x P r , i n n o t a t i o n

    !0 . A p o s i t i v e o p e r a t o r i s s e l f - a d j o i n t .

    E x e r c i s e 1 . 1 0 S h o w t h a t a n o r t h o g o n a l p r o j e c t i o n i s p o s i t i v e .

    T h e o r e m 1 . 4 L e t P f ( r ) b e a s e l f - a d j o i n t o p e r a t o r a n d

    1

    Y

    2

    Y X X X Y

    n

    b e

    a b a s i s i n t h e H i l b e r t s p a c e r . i s p o s i t i v e i f a n d o n l y i f f o r a n y 1 k n

    t h e d e t e r m i n a n t o f t h e k

    k m a t r i x

    ( h

    i

    Y

    j

    )

    k

    i j = 1

    i s p o s i t i v e .

    T h e s p e c t r u m , i n p a r t i c u l a r t h e e i g e n v a l u e s o f a p o s i t i v e o p e r a t o r , l i e s i n

    R

    +

    . C o n v e r s e l y , i f a l l t h e e i g e n v a l u e s a r e p o s i t i v e f o r a s e l f - a d j o i n t o p e r a t o r

    a c t i n g o n a n i t e d i m e n s i o n a l s p a c e , t h e n i t i s p o s i t i v e . P o s i t i v e m a t r i c e s a r e

    a l s o c a l l e d p o s i t i v e s e m i d e n i t e .

    L e t e Y f P f ( r ) b e s e l f - a d j o i n t o p e r a t o r s . e f i f f e i s p o s i t i v e .

    E x a m p l e 1 . 1 1 L e t : R

    +

    3R b e a s m o o t h f u n c t i o n . i s c a l l e d m a t r i x

    m o n o t o n e i f

    0

    e

    f i m p l i e s t h a t ( e )

    ( f ) X

    i s m a t r i x m o n o t o n e i f a n d o n l y f o r e v e r y p o s i t i v e o p e r a t o r e a n d a n d f o r

    t h e r e a l p a r a m e t e r ! 0 ,

    d

    d

    h x Y ( e + ) x ! 0

    h o l d s f o r e v e r y v e c t o r x w h i c h m e a n s t h a t

    d

    d

    ( e + )

    !0 X

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    9/26

    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 9

    W e w a n t t o s h o w t h a t t h e s q u a r e r o o t f u n c t i o n i s m a t r i x m o n o t o n e . L e t

    p ( ) : =

    p

    e + X

    I t i s e n o u g h t o s e e t h a t t h e e i g e n v a l u e s o f p

    H

    ( ) a r e p o s i t i v e . D i e r e n t i a t i n g

    t h e e q u a l i t y p ( ) p ( ) = e + , w e g e t

    p

    H

    ( ) p ( ) + p ( ) p

    H

    ( ) = X

    I f p

    H

    ( ) =

    i

    !

    i

    i

    i

    i s t h e s p e c t r a l d e c o m p o s i t i o n , t h e n

    i

    !

    i

    ( i

    i

    p ( ) + p ( ) i

    i

    ) =

    a n d a f t e r m u l t i p l i c a t i o n b y i

    j

    f r o m t h e l e f t a n d f r o m t h e r i g h t , w e h a v e f o r

    t h e t r a c e

    2 !

    j

    T r i

    j

    p ( ) i

    j

    = T r i

    j

    i

    j

    X

    S i n c e b o t h t r a c e s a r e p o s i t i v e , !

    j

    m u s t b e p o s i t i v e a s w e l l .

    E x e r c i s e 1 . 1 1 S h o w t h a t t h a t t h e s q u a r e f u n c t i o n i s n o t m a t r i x m o n o t o n e .

    ( H i n t : C h o o s e e t o b e d i a g o n a l a n d

    =

    1 1

    1 1

    !

    X

    U s e t h e a r g u m e n t o f t h e p r e v i o u s e x a m p l e f o r 2 2 m a t r i c e s . )

    1 . 5 T h e s p e c t r a l t h e o r e m

    T h e e i g e n v a l u e s o f a s e l f - a d j o i n t m a t r i x a r e r e a l a n d t h e e i g e n v e c t o r s c o r r e -

    s p o n d i n g t o d i e r e n t e i g e n v a l u e s a r e o r t h o g o n a l . T h e r e f o r e , t h e m a t r i x ( o r

    t h e c o r r e s p o n d i n g H i l b e r t s p a c e o p e r a t o r ) c a n b e w r i t t e n i n t h e f o r m

    k

    i = 1

    !

    i

    i

    i

    Y

    w h e r e !

    1

    Y !

    2

    Y X X X Y !

    k

    a r e t h e d i e r e n t e i g e n v a l u e s a n d i

    i

    i s t h e o r t h o g o n a l

    p r o j e c t i o n o n t o t h e s u b s p a c e s p a n n e d b y t h e i g e n v e c t o r s c o r r e s p o n d g t o t h e

    e i g e n v a l u e !

    i

    , 1 k . T h e s p e c t r a l t h e o r e m e x t e n d s t h i s t o a r b i t r a r y s e l f -

    a d j o i n t o p e r a t o r e . T h e n t h e s p e c t r u m i s n o t n e c e s s a r y d i s c r e t e a n d t h e n i t e

    s u m i s r e p l a c e d b y a n i n t e g r a l .

    L e t b e a c o m p l e t e s e p a r a b l e m e t r i c s p a c e a n d r b e a H i l b e r t s p a c e .

    A s s u m e t h a t f o r e a c h B o r e l s e t f & a p o s i t i v e o p e r a t o r i ( f ) P f ( r ) i s

    g i v e n s u c h t h a t

    ( 1 ) 0 i ( f ) s , i ( Y ) = 0 , i ( C ) = s ,

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    10/26

    1 0 D e n e s P e t z

    ( 2 ) I f ( f

    i

    ) i s a s e q u e n c e o f p a i r w i s e d i s j o i n t B o r e l s u b s e t o f a n d f =

    I

    i = 1

    f

    i

    ,

    t h e n

    i ( f ) =

    I

    i = 1

    i ( f

    i

    )

    f o r e v e r y v e c t o r P r .

    I n t h i s c a s e i i s c a l l e d a p o s i t i v e o p e r a t o r - v a l u e d m e a s u r e , s h o r t l y

    P O V M . I n t h e m o s t i m p o r t a n t e x a m p l e s i s a n i t e s e t , t h e r e a l l i n e R

    o r t h e u n i t c i r c l e T .

    W e w a n t t o i n t e g r a t e a f u n c t i o n : 3 C w i t h r e s p e c t a n P O V M o n .

    W h e n

    i s a n i t e s e t , t h e n

    ( x ) i ( x ) =

    x P

    ( x ) i ( f x g )

    i s a n i t e s u m . I n t h e g e n e r a l c a s e , t h e d e n i t i o n o f t h e i n t e g r a l c a n b e r e d u c e d

    t o m a n y i n t e g r a l s w i t h r e s p e c t t o c o m m o n m e a s u r e s . G i v e n a v e c t o r P r ,

    "

    e

    ( f ) = h Y i ( f )

    g i v e s u s a p o s i t i v e m e a s u r e o n t h e B o r e l s e t s o f . W e s a y t h a t t h e i n t e g r a l

    ( x ) i ( x ) =

    Pf (

    r) , i f

    h Y =

    ( x ) "

    e

    ( x )

    h o l d s f o r e v e r y

    P .

    A P O V M i i s c a l l e d p r o j e c t i o n - v a l u e d m e a s u r e i f i ( f ) i s a p r o j e c t i o n

    o p e r a t o r f o r e v e r y B o r e l s e t f , t h a t i s i ( f ) = i ( f )

    2

    .

    E x e r c i s e 1 . 1 2 L e t i b e a p r o j e c t i o n - v a l u e d m e a s u r e a n d l e t f

    1

    Y f

    2

    b e d i s -

    j o i n t B o r e l s e t . S h o w t h a t i f a v e c t o r i s i n t h e r a n g e o f i ( f

    1

    ) , t h e n

    i ( f

    2

    ) = 0 . ( T h e r e f o r e , i ( f

    1

    ) a n d i ( f

    2

    ) a r e o r t h o g o n a l . )

    T h e n e x t t h e o r e m i s t h e s p e c t r a l t h e o r e m f o r a b o u n d e d s e l f - a d j o i n t

    o p e r a t o r .

    T h e o r e m 1 . 5 L e t e = e

    P f ( r ) . T h e n t h e r e e x i s t s a u n i q u e p r o j e c t i o n -

    v a l u e d m e a s u r e o n t h e r e a l l i n e s u c h t h a t

    e =

    ! i ( ! ) X

    M o r e o v e r , i f f

    &R a n d t h e s p e c t r u n o f e a r e d i s j o i n t , t h e n i ( f ) = 0 a n d

    ( e ) =

    ( ! ) i ( ! )

    f o r e v e r y c o n t i n u o s f u n c t i o n d e n e d o n t h e s p e c t r u m o f e .

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    11/26

    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 1 1

    T h e p r o j e c t i o n - v a l u e d m e a s u r e i n t h e t h e o r e m i s c a l l e d t h e s p e c t r a l m e a -

    s u r e o f t h e o p e r a t o r e . S i m i l a r r e s u l t h o l d s f o r u n b o u n d e d s e l f - a d j o i n t o p -

    e r a t o r e b u t i n t h i s c a s e e a n d ( e ) a r e n o t e v e r y w h e r e d e n e d o p e r a t o r s .

    S i m i l a r t h e o r e m h o l d s f o r u n i t a r y o p e r a t o r s , t h e n t h e s p e c t r a l m e a s u r e i s o n

    t h e u n i t c i r c l e .

    2 P o s t u l a t e s o f q u a n t u m m e c h a n i c s

    T h e r s t p o s t u l a t e o f q u a n t u m m e c h a n i c s t e l l s t h a t t o e a c h q u a n t u m m e c h a n -

    i c a l s y s t e m a H i l b e r t s p a c e r i s a s s o c i a t e d . T h e ( p u r e ) p h y s i c a l s t a t e s o f t h e

    s y s t e m c o r r e s p o n d t o u n i t v e c t o r s o f t h e H i l b e r t s p a c e . T h i s c o r r e s p o n d a n c e

    i s n o t 1 - 1 . W h e n

    1

    a n d

    2

    a r e u n i t v e c t o r s , t h e n t h e c o r r e s p o n d i n g s t a t e s

    i d e n t i c a l i f

    1

    = z

    2

    f o r a c o m p l e x n u m b e r z o f m o d u l u s 1 . S u c h z i s o f t e n

    c a l l e d p h a s e .

    2 . 1 n - l e v e l q u a n t u m s y s t e m s

    T h e p u r e p h y s i c a l s t a t e o f t h e s y s t e m d e t e r m i n e s a c o r r e s p o n d i n g s t a t e

    v e c t o r u p t o a p h a s e .

    E x a m p l e 1 . 1 2 T h e 2 d i m e n s i o n a l H i l b e r t s p a c e C

    2

    i s u s e d t o d e s c r i b e a 2 -

    l e v e l q u a n t u m s y s t e m c a l l e d q u b i t . T h e c a n o n i c a l b a s i s v e c t o r s ( 1 Y 0 ) a n d ( 0 Y 1 )

    a r e u s u a l l y d e n o t e d b y j 4 a n d j 5 , r e s p e c t i v e l y . ( A n a l t e r n a t i v e n o t a t i o n i s

    j 1 f o r ( 0 Y 1 ) a n d j 0 f o r ( 1 Y 0 ) . ) S i n c e t h e p o l a r i z a t i o n o f a p h o t o n i s a n i m -

    p o r t a n t e x a m p l e o f a q u b i t , t h e s t a t e j 4 m a y h a v e t h e i n t e r p r e t a t i o n t h a t t h e

    \ p o l a r i z a t i o n i s v e r t i c a l " ) a n d j 5 m e a n s t h a t t h e \ p o l a r i z a t i o n i s h o r i z o n t a l " .

    T o s p e c i f y a s t a t e o f a q u b i t w e n e e d t o g i v e a r e a l n u m b e r x

    1

    a n d a c o m p l e x

    n u m b e r z s u c h t h a t x

    2

    1

    + j z j

    2

    = 1 . T h e n t h e s t a t e v e c t o r i s

    x

    1

    j 4 + z j 5 X

    ( I n d e e d , m u l t i p l y i n g a u n i t v e c t o r z

    1

    j 4 + z

    2

    j 5 b y a n a p p r o p r i a t e p h a s e , w e

    c a n m a k e t h e c o e c i e n t o f j 4 r e a l a n d t h e c o r r e s p o n d i n g s t a t e r e m a i n s t h e

    s a m e . )

    S p l i t t i n g z i n t o r e a l a n d i m a g i n a r y p a r t s a s z = x

    2

    + i x

    3

    , w e h a v e t h e

    c o n s t r a i n t x

    2

    1

    + x

    2

    2

    + x

    2

    3

    = 1 f o r t h e p a r a m e t e r s ( x

    1

    Y x

    2

    Y x

    3

    ) P R

    3

    .

    T h e r e f o r e , t h e s p a c e o f a l l p u r e s t a t e s o f a q u b i t i s c o n v e n i e n t l y v i s u a l i z e d

    a s t h e s p h e r e i n t h e t h r e e d i m e n s i o n a l E u c l i d e a n s p a c e , i t i s c a l l e d t h e B l o c h

    s p h e r e .

    T r a d i t i o n a l q u a n t u m m e c h a n i c s d i s t i n g u i s h e s b e t w e e n p u r e s t a t e s a n d

    m i x e d s t a t e s . M i x e d s t a t e s a r e d e s c r i b e d b y d e n s i t y m a t r i c e s . A d e n s i t y

    m a t r i x o r s t a t i s t i c a l o p e r a t o r i s a p o s i t i v e o p e r a t o r o f t r a c e 1 o n t h e H i l b e r t

    s p a c e . T h i s m e a n s t h a t t h e s p a c e h a s a b a s i s c o n s i s t i n g o f e i g e n v e c t o r s o f t h e

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    12/26

    1 2 D e n e s P e t z

    s t a t i s t i c a l o p e r a t o r a n d t h e s u m o f e i g e n v a l u e s i s 1 . ( I n t h e n i t e d i m e n s i o n a l

    c a s e t h e r s t c o n d i t i o n i s a u t o m a t i c a l l y f u l l l e d . ) T h e p u r e s t a t e s r e p r e s e n t e d

    b y u n i t v e c t o r s o f t h e H i l b e r t s p a c e a r e a m o n g t h e d e n s i t y m a t r i c e s u n d e r a n

    a p p r o p r i a t e i d e n t i c a t i o n . I f x = j x i s a u n i t v e c t o r , t h e n j x h x j i s a d e n s i t y

    m a t r i x . G e o m e t r i c a l l y

    jx

    hx

    ji s t h e o r t h o g o n a l p r o j e c t i o n o n t o t h e l i n e a r s u b -

    s p a c e g e n e r a t e d b y x . N o t e t h a t

    jx

    hx

    j=

    jy

    hy

    ji f t h e v e c t o r s x a n d y d i e r

    i n a p h a s e .

    ( A 1 ) T h e p h y s i c a l s t a t e s o f a q u a n t u m m e c h a n i c a l s y s t e m a r e d e s c r i b e d

    b y s t a t i s t i c a l o p e r a t o r s a c t i n g o n t h e H i l b e r t s p a c e .

    E x a m p l e 1 . 1 3 A s t a t e o f t h e s p i n ( o f 1 a 2 ) c a n b e r e p r e s e n t e d b y t h e 2 2

    m a t r i x

    1

    2

    1 + x

    3

    x

    1

    i x

    2

    x

    1

    + i x

    2

    1

    x

    3

    !

    X ( 1 3 )

    T h i s i s a d e n s i t y m a t r i x i f a n d o n l y i f x

    2

    1

    + x

    2

    2

    + x

    2

    3

    1 .

    T h e s e c o n d a x i o m i s a b o u t o b s e r v a b l e s .

    ( A 2 ) T h e o b s e r v a b l e s o f a q u a n t u m m e c h a n i c a l s y s t e m a r e d e s c r i b e d b y

    s e l f - a d j o i n t o p e r a t o r s a c t i n g o n t h e H i l b e r t s p a c e .

    A s e l f - a d j o i n t o p e r a t o r e o n a H i l b e r t s p a c e r i s a l i n e a r o p e r a t o r

    r 3 r w h i c h s a t i s e s

    h e x Y y = h x Y e y

    f o r x Y y P r . S e l f - a d j o i n t o p e r a t o r s o n a n i t e d i m e n s i o n a l H i l b e r t s p a c e

    C

    n

    a r e n n s e l f - a d j o i n t m a t r i c e s . A s e l f - a d j o i n t m a t r i x a d m i t s a s p e c t r a l

    d e c o m p o s i t i o n e =

    i

    !

    i

    i

    i

    , w h e r e !

    i

    a r e t h e d i e r e n t e i g e n v a l u e s o f e a n d

    i

    i

    i s t h e o r t h o g o n a l p r o j e c t i o n o n t o t h e s u b s p a c e s p a n n e d b y t h e e i g e n v e c t o r s

    c o r r e s p o n d i n g t o t h e e i g e n v a l u e !

    i

    . M u l t i p l i c i t y o f !

    i

    i s e x a c t l y t h e r a n k o f

    i

    i

    .

    E x a m p l e 1 . 1 4 I n c a s e o f a q u a n t u m s p i n ( o f 1 a 2 ) t h e m a t r i c e s

    '

    1

    =

    0 1

    1 0

    !

    Y '

    2

    =

    0 i

    i 0

    !

    Y '

    3

    =

    1 0

    0 1

    !

    a r e u s e d t o d e s c r i b e t h e s p i n o f d i r e c t i o n x Y y Y z ( w i t h r e s p e c t t o a c o o r d i n a t e

    s y s t e m . ) T h e y a r e c a l l e d P a u l i m a t r i c e s . A n y 2 2 s e l f - a d j o i n t m a t r i x i s o f

    t h e f o r m

    e

    ( x

    0

    ; x )

    : = x

    0

    '

    0

    + x

    1

    '

    1

    + x

    2

    '

    2

    + x

    3

    '

    3

    i f '

    0

    s t a n d s f o r t h e u n i t m a t r i x s . W e a l s o u s e t h e s h o r t h a n d n o t a t i o n x

    0

    '

    0

    +

    x ' .

    T h e d e n s i t y m a t r i x ( 1 3 ) c a n b e w r i t t e n a s

    1

    2

    ( '

    0

    + x ' ) Y ( 1 4 )

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    13/26

    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 1 3

    w h e r e k x k 1 . F o r m u l a ( 1 4 ) m a k e s a n a n e c o r r e s p o n d e n c e b e t w e e n 2 2

    d e n s i t y m a t r i c e s a n d t h e u n i t b a l l i n t h e E u c l i d e a n 3 - s p a c e . T h e e x t r e m e p o i n t s

    o f t h e b a l l c o r r e s p o n d t o p u r e s t a t e a n d a n y m i x e d s t a t e i s t h e c o n v e x c o m b i -

    n a t i o n o f p u r e s t a t e s i n i n n i t e l y m a n y d i e r e n t w a y s . I n h i g h e r d i m e n s i o n

    t h e s i t u a t i o n i s m u c h m o r e c o m p l i c a t e d .

    A n y d e n s i t y m a t r i x c a n b e w r i t t e n i n t h e f o r m

    & =

    i

    !

    i

    j x

    i

    h x

    i

    j ( 1 5 )

    b y m e a n s o f u n i t v e c t o r s j x

    i

    a n d c o e c i e n t s !

    i

    ! 0 ,

    i

    !

    i

    = 1 . S i n c e & i s

    s e l f - a d j o i n t s u c h a d e c o m p o s i t i o n i s d e d u c e d f r o m t h e s p e c t r a l t h e o r e m a n d

    t h e v e c t o r s j x

    i

    m a y b e c h o s e n p a i r w i s e o r t h o g o n a l e i g e n v e c t o r s a n d !

    i

    a r e

    t h e c o r r e s p o n d i n g e i g e n v a l u e s . U n d e r t h i s c o n d i t i o n ( 1 5 ) i s c a l l e d S c h m i d t

    d e c o m p o s i t i o n . I t i s u n i q u e i f t h e s p e c t r u m o f & i s n o n - d e g e n e r a t e , t h a t i s ,

    t h e r e i s n o m u l t i p l e e i g e n v a l u e .

    2 . 2 M e a s u r e m e n t s

    Q u a n t u m m e c h a n i c s i s n o t d e t e r m i n i s t i c . I f w e p r e p a r e t w o i d e n t i c a l s y s t e m s

    i n t h e s a m e s t a t e , a n d w e m e a s u r e t h e s a m e o b s e r v a b l e o n e a c h , t h e n t h e

    r e s u l t o f t h e m e a s u r e m e n t m a y n o t b e t h e s a m e . T h i s i n d e t e r m i n i s m o r

    s t o c h a s t i c f e a t u r e i s f u n d a m e n t a l .

    ( A 3 ) L e t b e a n i t e s e t a n d f o r x P a n o p e r a t o r

    x

    P f ( r ) b e g i v e n

    s u c h t h a t

    x

    x

    x

    = s . S u c h a n i n d e x e d f a m i l y o f o p e r a t o r s i s a m o d e l

    o f a m e a s u r e m e n t w i t h v a l u e s i n

    . I f t h e m e a s u r e m e n t i s p e r f o r m e d i n a

    s t a t e & , t h e n t h e o u t c o m e x

    P a p p e a r s w i t h p r o b a b i l i t y T r

    x

    &

    x

    a n d

    a f t e r t h e m e a s u r e m e n t t h e s t a t e o f t h e s y s t e m i s

    x

    &

    x

    T r

    x

    &

    x

    X

    A p a r t i c u l a r c a s e i s t h e m e a s u r e m e n t o f a n o b s e r v a b l e d e s c r i b e d b y a s e l f -

    a d j o i n t o p e r a t o r e w i t h s p e c t r a l d e c o m p o s i t i o n

    i

    !

    i

    i

    i

    . I n t h i s c a s e = f !

    i

    g

    i s t h e s e t o f e i g e n v a l u e s a n d

    i

    = i

    i

    . O n e c o m p u t e e a s i l y t h a t t h e e x p e c t a t i o n

    o f t h e r a n d o m o u t c o m e i s T r & e . T h e f u n c t i o n a l e U3 T r & e i s l i n e a r a n d h a s

    t w o i m p o r t a n t p r o p e r t i e s : 1 . I f e ! 0 , t h e n T r & e ! 0 , 2 . T r & s = 1 . T h e s e

    p r o p e r t i e s a l l o w t o s e e q u a n t u m s t a t e s i n a d i e r e n t w a y . I f 9 : f (

    r)

    3C i s

    a l i n e a r f u n c t i o n a l s u c h t h a t

    9 ( e ) ! 0 i f e ! 0 a n d 9 ( s ) = 1 Y ( 1 6 )

    t h e n t h e r e e x i s t s a d e n s i t y m a t r i x &

    '

    s u c h t h a t

    9 ( e ) = T r &

    '

    e X ( 1 7 )

    T h e f u n c t i o n a l 9 a s s o c i a t e s t h e e x p e c t a t i o n v a l u e t o t h e o b s e r v a b l e s e .

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    14/26

    1 4 D e n e s P e t z

    2 . 3 C o m p o s i t e s y s t e m s

    A c c o r d i n g t o a x i o m ( A 1 ) , a H i l b e r t s p a c e i s a s s o c i a t e d t o a n y q u a n t u m m e -

    c h a n i c a l s y s t e m . A s s u m e t h a t a c o m p o s i t e s y s t e m c o n s i s t s o f t h e s u b s y s -

    t e m s ( 1 ) a n d ( 2 ) , t h e y a r e d e s c r i b e d b y t h e H i l b e r t s p a c e s r

    1

    a n d r

    2

    . ( E a c h

    s u b s y s t e m c o u l d b e a p a r t i c l e o r a s p i n , f o r e x a m p l e . ) T h e n w e h a v e

    ( A 4 ) T h e c o m p o s i t e s y s t e m i s d e s c r i b e d b y t h e t e n s o r p r o d u c t H i l b e r t

    s p a c e r

    1

    r

    2

    .

    W h e n f

    j

    : j P t g i s a b a s i s i n r

    1

    a n d f

    i

    : P s g i s a b a s i s i n r

    2

    , t h e n

    f

    j

    j

    : j P t Y P s g i s a b a s i s o f r

    1

    r

    2

    . T h e r e f o r e , t h e d i m e n s i o n o f

    r

    1

    r

    2

    i s d i m

    r

    1

    d i m

    r

    2

    . I f e

    i

    Pf (

    r

    i

    ) ( = 1 Y 2 ) , t h e n t h e a c t i o n o f t h e

    t e n s o r p r o d u c t o p e r a t o r e

    1

    e

    2

    i s d e t e r m i n e d b y

    ( e

    1

    e

    2

    ) (

    1

    2

    ) = e

    1

    1

    e

    2

    2

    s i n c e t h e v e c t o r s

    1

    2

    s p a n r

    1

    r

    2

    .

    W h e n e = e

    i s a n o b s e r v a b l e o f t h e r s t s y s t e m , t h e n i t s e x p e c t a t i o n

    v a l u e i n t h e v e c t o r s t a t e 2

    P r

    1

    r

    2

    , i s

    h 2 Y ( e s

    2

    ) 2 Y

    w h e r e s

    2

    i s t h e i d e n t i t y o p e r a t o r o n r

    2

    .

    E x a m p l e 1 . 1 5 T h e H i l b e r t s p a c e o f a c o m p o s i t e s y s t e m o f t w o s p i n s ( o f 1 a 2 )

    i s C

    2

    C

    2

    . I n t h i s s p a c e , t h e v e c t o r s

    1

    : = j 4 j 4 Y

    2

    : = j 4 j 5 Y

    3

    : = j 5 j 4 Y

    4

    : = j 5 j 5

    f o r m a b a s i s . T h e v e c t o r s t a t e

    0 =

    1

    p

    2

    ( j 4 j 5 j 5 j 4 ) ( 1 8 )

    h a s a s u r p r i s i n g p r o p e r t y . C o n s i d e r t h e o b s e r v a b l e

    e : =

    4

    i = 1

    j

    i

    h

    i

    j Y

    w h i c h h a s e i g e n v a l u e s 1 Y 2 Y 3 Y 4 a n d t h e c o r r e s p o n d i n g e i g e n v e c t o r s a r e j u s t t h e

    b a s i s v e c t o r s . M e a s u r e m e n t o f t h i s o b s e r v a b l e y i e l d s t h e v a l u e s 1 Y 2 Y 3 Y 4 w i t h

    p r o b a b i l i t i e s 0 Y 1 a 2 Y 1 a 2 a n d 0 , r e s p e c t i v e l y . T h e 0 p r o b a b i l i t y o c c u r s w h e n b o t h

    s p i n s a r e u p o r b o t h a r e d o w n . T h e r e f o r e i n t h e v e c t o r s t a t e 0 t h e s p i n s a r e

    a n t i - c o r r e l a t e d .

    W e c o n s i d e r n o w t h e c o m p o s i t e s y s t e m r

    1

    r

    2

    i n a s t a t e 0 P r

    1

    r

    2

    .

    L e t e P f ( r

    1

    ) b e a n o b s e r v a b l e w h i c h i s l o c a l i z e d a t t h e r s t s u b s y s t e m . I f

    w e w a n t t o c o n s i d e r e a s a n o b s e r v a b l e o f t h e t o t a l s y s t e m , w e h a v e t o d e n e

    a n e x t e n s i o n t o t h e s p a c e r

    1

    r

    2

    . T h e t e n s o r p r o d u c t o p e r a t o r e s w i l l

    d o , s i s t h e i d e n t i t y o p e r a t o r o f r

    2

    .

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    15/26

    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 1 5

    L e m m a 1 . 1 A s s u m e t h a t r

    1

    a n d r

    2

    a r e n i t e d i m e n s i o n a l H i l b e r t s p a c e s .

    L e t f

    j

    : j P t g b e a b a s i s i n r

    1

    a n d f

    i

    : P s g b e a b a s i s i n r

    2

    . A s s u m e

    t h a t

    0 =

    i ; j

    i j

    j

    i

    i s t h e e x p a n s i o n o f a u n i t v e c t o r 0

    P r

    1

    r

    2

    . S e t f o r t h e m a t r i x w h i c h i s

    d e t e r m i n e d b y t h e e n t r i e s

    k l

    . T h e n

    i s a d e n s i t y m a t r i x a n d

    h0 Y ( e

    s ) 0

    = T r e

    X

    P r o o f . L e t i

    k l

    b e a n o p e r a t o r o n r

    1

    w h i c h i s d e t e r m i n e d b y t h e r e l a t i o n s

    i

    k l

    j

    =

    l j

    k

    ( k Y l P s ) . A s a m a t r i x , i

    k l

    i s c a l l e d m a t r i x u n i t , i t i s a m a t r i x

    s u c h t h a t ( k Y l ) e n t r y i s 1 , a l l o t h e r s a r e 0 . T h e n

    h 0 Y ( i

    k l

    s ) 0 =

    B

    i ; j

    i j

    j

    i

    Y ( i

    k l

    s )

    t ; u

    t u

    u

    t

    C

    =

    =

    i ; j

    t ; u

    i j

    t u

    h

    j

    Y i

    k l

    u

    h

    i

    Y

    t

    =

    =

    i ; j

    t ; u

    i j

    t u

    l u

    j k

    i t

    =

    i

    i k

    i l

    X

    T h e n w e a r r i v e d a t t h e ( k Y l ) e n t r y o f

    . O u r c o m p u t a t i o n m a y b e s u m -

    m a r i z e d a s

    h 0 Y ( i

    k l

    s ) 0 = T r i

    k l

    (

    ) ( k Y l P s ) X

    S i n c e a n y l i n e a r o p e r a t o r e P f ( r

    1

    ) i s o f t h e f o r m e =

    k l

    i

    k l

    (

    k l

    P C ) ,

    t a k i n g l i n e a r c o m b i n a t i o n s o f t h e p r e v i o u s e q u a t i o n s , w e h a v e

    h 0 Y ( e s ) 0 = T r e (

    ) X

    i s o b v i o u s l y p o s i t i v e a n d

    T r

    =

    i ; j

    j

    i j

    j

    2

    = k 0 k

    2

    = 1 X

    T h e r e f o r e i t i s a d e n s i t y m a t r i x .

    T h i s l e m m a s h o w s a n a t u r a l w a y f r o m s t a t e v e c t o r s t o d e n s i t y m a t r i c e s .

    G i v e n a d e n s i t y m a t r i x & o n

    r

    1

    r

    2

    t h e r e a r e d e n s i t y m a t r i c e s &

    i

    Pf (

    r

    i

    )

    s u c h t h a t

    T r ( e s ) & = T r e &

    1

    ( e P f ( r

    1

    ) ) ( 1 9 )

    a n d

    T r ( s f ) & = T r f &

    2

    ( f P f ( r

    2

    ) ) X ( 2 0 )

    &

    1

    a n d &

    2

    a r e c a l l e d r e d u c e d d e n s i t y m a t r i c e s . ( T h e y a r e t h e q u a n t u m

    a n a l o g u e o f m a r g i n a l d i s t r i b u t i o n s . )

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    16/26

    1 6 D e n e s P e t z

    T h e p r o o f o f L e m m a 1 . 1 c o n t a i n s t h e r e d u c e d d e n s i t y o f j 0 h 0 j o n t h e

    r s t s y s t e m , i t i s

    . O n e c o m p u t e s s i m i l a r l y t h a t t h e r e d u c e d d e n s i t y o n

    t h e s e c o n d s u b s y s t e m , i t i s (

    )

    t

    , w h e r e

    t

    d e n o t e s t h e t r a n s p o s e o f t h e

    m a t r i x . S i n c e

    a n d (

    )

    t

    h a v e t h e s a m e n o n - z e r o e i g e n v a l u e s , t h e

    t w o s u b s y s t e m s a r e v e r y s t r o n g l y c o n n e c t e d i f t h e t o t a l s y s t e m i s i n a p u r e

    s t a t e .

    L e t r

    1

    a n d r

    2

    b e H i l b e r t s p a c e s a n d l e t d i m r

    1

    = m a n d d i m r

    2

    = n . I t i s

    w e l l - k n o w n t h a t t h e m a t r i x o f a l i n e a r o p e r a t o r o n r

    1

    r

    2

    h a s a b l o c k - m a t r i x

    f o r m

    = (

    i j

    )

    m

    i ; j = 1

    =

    m

    i ; j = 1

    i

    i j

    i j

    Y

    r e l a t i v e t o t h e l e x i c o g r a p h i c a l l y o r d e r e d p r o d u c t b a s i s , w h e r e

    i j

    a r e n n

    m a t r i c e s . F o r e x a m p l e ,

    e s = (

    i j

    )

    m

    i ; j = 1

    Y w h e r e

    i j

    = e

    i j

    s

    n

    a n d

    s f = (

    i j

    )

    m

    i ; j = 1

    Y w h e r e

    i j

    =

    i j

    f X

    A s s u m e t h a t

    & = ( &

    i j

    )

    m

    i ; j = 1

    i s a d e n s i t y m a t r i x o f t h e c o m p o s i t e s y s t e m , t h e n

    T r ( e s ) & =

    i ; j

    e

    i j

    T r s

    n

    &

    i j

    =

    i ; j

    e

    i j

    T r &

    i j

    a n d t h i s g i v e s t h a t f o r t h e r s t r e d u c e d d e n s i t y m a t r i x w e h a v e

    ( &

    1

    )

    i j

    = T r &

    i j

    X ( 2 1 )

    W e c a n c o m p u t e s i m i l a r l y t h e s e c o n d r e d u c e d d e n s i t y &

    2

    . S i n c e

    T r ( s f ) & =

    i

    T r f &

    i i

    w e o b t a i n

    &

    2

    =

    m

    i = 1

    &

    i i

    X ( 2 2 )

    T h e r e d u c e d d e n s i t y m a t r i c e s m i g h t b e e x p r e s s e d b y t h e p a r t i a l t a c e s .

    T r

    2

    : f ( r

    1

    ) f ( r

    2

    ) 3 f ( r

    1

    ) a n d T r

    1

    : f ( r

    1

    ) f ( r

    2

    ) 3 f ( r

    2

    ) a r e

    d e n e d a s

    T r

    2

    ( e f ) = e T r f Y T r

    1

    ( e f ) = T r e f X ( 2 3 )

    W e h a v e

    &

    1

    = T r

    2

    & a n d &

    2

    = T r

    1

    & X ( 2 4 )

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    17/26

    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 1 7

    A x i o m ( A 4 ) t e l l s a b o u t a c o m p o s i t e q u a n t u m s y s t e m c o n s i s t i n g o f t w o

    q u a n t u m c o m p o n e n t s . I n c a s e o f m o r e q u a n t u m c o m p o n e n t s , t h e f o r m a l i s m i s

    s i m i l a r , m o r e t e n s o r f a c t o r s a p p e a r . I t m a y h a p p e n t h a t t h e q u a n t u m s y s t e m

    u n d e r s t u d y h a s a c l a s s i c a l a n d a q u a n t u m c o m p o n e n t , a s s u m e t h a t t h e r s t

    c o m p o n e n t i s c l a s s i c a l . T h e n t h e d e s c r i p t i o n b y t e n s o r p r o d u c t H i l b e r t s p a c e

    i s s t i l l p o s s i b l e . A b a s i s (

    j

    i

    )

    i

    o f

    r

    1

    c a n b e x e d a n d t h e p o s s i b l e d e n s i t y

    m a t r i c e s o f t h e j o i n t s y s t e m a r e o f t h e f o r m

    i

    i

    j

    i

    h

    i

    j &

    ( 2 )

    i

    Y ( 2 5 )

    w h e r e (

    i

    )

    i

    i s a p r o b a b i l i t y d i s t r i b u t i o n a n d &

    ( 2 )

    i

    a r e d e n s i t i e s o n r

    2

    . T h e n t h e

    r e d u c e d s t a t e o n t h e r s t c o m p o n e n t i s t h e p r o b a b i l i t y d e n s i t y (

    i

    )

    i

    ( w h i c h

    m a y b e r e g a r d e d a s a d i a g o n a l d e n s i t y m a t r i x ) a n d

    i

    i

    &

    ( 2 )

    i

    i s t h e s e c o n d

    r e d u c e d d e n s i t y .

    A n o t h e r p o s t u l a t e o f q u a n t u m m e c h a n i c s t e l l s a b o u t t h e t i m e d e v e l o p -

    m e n t o f a c l o s e d q u a n t u m s y s t e m . I f t h e s y s t e m i s n o t s u b j e c t t o a n y m e a -

    s u r e m e n t i n t h e t i m e i n t e r v a l s & R a n d &

    t

    d e n o t e s t h e s t a t i s t i c a l o p e r a t o r a t

    t i m e , t h e n

    ( A 5 ) &

    t

    = ( Y ) &

    s

    ( Y )

    ( Y P s ) ,

    w h e r e t h e u n i t a r y p r o p a g a t o r ( Y ) i s a f a m i l y o f u n i t a r y o p e r a t o r s s u c h

    t h a t

    ( i ) ( Y ) ( Y ) = ( Y ) ,

    ( i i ) ( Y ) U3 ( Y ) P f ( r ) i s s t r o n g l y c o n t i n u o u s .

    T h e r s t o r d e r a p p r o x i m a t i o n o f t h e u n i t a r y ( Y ) i s t h e H a m i l t o n i a n :

    ( + Y ) = s

    i

    ~

    r ( ) Y

    w h e r e r ( ) i s t h e H a m i l t o n i a n a t t i m e . I f t h e H a m i l t o n i a n i s t i m e i n d e p e n -

    d e n t , t h e n

    ( Y ) = e x p

    i

    ~

    ( ) r

    X

    I n t h e a p p r o a c h f o l l o w e d h e r e t h e d e n s i t y m a t r i c e s a r e t r a n s f o r m e d i n t i m e ,

    t h i s i s t h e s o - c a l l e d S c h r o d i n g e r p i c t u r e o f q u a n t u m m e c h a n i c s . W h e n d i s -

    c r e t e t i m e d e v e l o p m e n t i s c o n s i d e r e d , a s i n g l e u n i t a r y g i v e s t h e t r a n s f o r -

    m a t i o n o f t h e v e c t o r s t a t e i n t h e f o r m 2

    U3 2 , o r i n t h e d e n s i t y m a t r i x

    f o r m a l i s m & U3 &

    . W h e n t h e u n i t a r y t i m e d e v e l o p m e n t i s v i e w e d a s a

    q u a n t u m a l g o r i t h m i n c o n n e c t i o n w i t h q u a n t u m c o m p u t a t i o n , t h e t e r m g a t e

    i s u s e d i n s t e a d o f u n i t a r y . S o t h e g a t e s c o n s t i t u t e a n a l g o r i t h m a r e s i m p l y

    u n i t a r y o p e r a t o r s .

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    18/26

    1 8 D e n e s P e t z

    2 . 4 S t a t e t r a n s f o r m a t i o n s

    A s s u m e t h a t

    ri s t h e H i l b e r t s p a c e o f o u r q u a n t u m s y s t e m w h i c h i n i t i a l l y

    h a s a s t a t i s t i c a l o p e r a t o r & ( a c t i n g o n r ) . W h e n t h e q u a n t u m s y s t e m s i s n o t

    c l o s e d , i t i s c o u p l e d t o a n o t h e r s y s t e m , c a l l e d e n v i r o n m e n t . T h e e n v i r o n m e n t

    h a s a H i l b e r t s p a c e r

    e

    a n d s t a t i s t i c a l o p e r a t o r &

    e

    . B e f o r e i n t e r a c t i o n t h e t o t a l

    s y s t e m h a s d e n s i t y &

    e

    & . T h e d y n a m i c a l c h a n g e c a u s e d b y t h e i n t e r a c t i o n i s

    i m p l e m e n t e d b y a u n i t a r y a n d ( &

    e

    & )

    i s t h e n e w s t a t i s t i c a l o p e r a t o r a n d

    t h e r e d u c e d d e n s i t y ~ & i s t h e n e w s t a t i s t i c a l o p e r a t o r o f t h e q u a n t u m s y s t e m

    w e a r e i n t e r e s t e d i n . T h e a n e c h a n g e & U3 ~& i s t y p i c a l f o r q u a n t u m m e c h a n i c s

    a n d c a l l e d s t a t e t r a n s f o r m a t i o n . I n t h i s w a y t h e m a p & U3 ~& i s d e n e d o n

    d e n s i t y m a t r i c e s b u t i t c a n b e e x t e n d e d b y l i n e a r i t y t o a l l m a t r i c e s . I n t h i s w a y

    w e o b t a i n a t r a c e p r e s e r v i n g a n d p o s i t i v i t y p r e s e r v i n g l i n e a r t r a n s f o r m a t i o n .

    T h e a b o v e d e n e d s t a t e t r a n s f o r m a t i o n c a n b e d e s c r i b e d i n s e v e r a l o t h e r

    f o r m s , r e f e r e n c e t o t h e e n v i r o n m e n t c o u l d b e o m i t t e d c o m p l e t e l y . A s s u m e t h a t

    & i s a n n n m a t r i x a n d &

    e

    i s o f t h e f o r m ( z

    k

    z

    l

    )

    k l

    w h e r e ( z

    1

    Y z

    2

    Y X X X Y z

    m

    ) i s a

    u n i t v e c t o r i n t h e m d i m e n s i o n a l s p a c e r

    e

    . ( &

    e

    i s p u r e s t a t e . ) A l l o p e r a t o r s

    a c t i n g o n r

    e

    r a r e w r i t t e n i n a b l o c k m a t r i x f o r m , t h e y a r e m m m a t r i c e s

    w i t h n n m a t r i x e n t r i e s . I n p a r t i c u l a r , = (

    i j

    )

    m

    i ; j = 1

    a n d

    i j

    P w

    n

    . I f i s

    a u n i t a r y , t h e n

    i s t h e i d e n t i t y a n d t h i s i m p l i e s t h a t

    i

    i k

    i l

    =

    k l

    s

    n

    ( 2 6 )

    F o r m u l a ( 2 2 ) f o r t h e r e d u c e d d e n s i t y m a t r i x g i v e s

    ~& =

    i

    ( ( &

    e

    & )

    )

    i i

    =

    i ; k ; l

    i k

    ( &

    e

    & )

    k l

    (

    )

    l i

    =

    i ; k ; l

    i k

    ( z

    k

    z

    l

    & ) (

    i l

    )

    =

    i

    k

    z

    k

    i k

    &

    l

    z

    l

    i l

    =

    i

    e

    i

    & e

    i

    w h e r e t h e o p e r a t o r s e

    i

    : =

    k

    z

    k

    i k

    s a t i s f y

    p

    e

    p

    e

    p

    = s ( 2 7 )

    d u e t o ( 2 6 ) a n d

    k

    j

    z

    k

    j

    2

    = 1 .

    T h e o r e m 1 . 6 A n y s t a t e t r a n s f o r m a t i o n & U3 i ( & ) c a n b e w r i t t e n i n t h e f o r m

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    19/26

    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 1 9

    i ( & ) =

    p

    e

    p

    & e

    p

    Y

    w h e r e t h e o p e r a t o r c o e c i e n t s s a t i s f y ( 2 7 ) . C o n v e r s e l y , a l l l i n e a r m a p p i n g s o f

    t h i s f o r m a r e s t a t e t r a n s f o r m a t i o n s .

    T h e r s t p a r t o f t h e t h e o r e m w a s o b t a i n e d a b o v e . T o p r o v e t h e c o n v e r s e

    p a r t , w e n e e d t o s o l v e t h e e q u a t i o n s

    e

    i

    : =

    k

    z

    k

    i k

    ( = 1 Y 2 Y X X X Y m ) X

    C h o o s e s i m p l y z

    1

    = 1 a n d z

    2

    = z

    3

    = X X X = z

    m

    = 0 a n d t h e e q u a t i o n s r e d u c e

    t o

    p 1

    = e

    p

    . T h i s m e a n s t h a t t h e r s t c o l u m n i s g i v e n f r o m t h e b l o c k m a t r i x

    a n d w e n e e d t o d e t e r m i n e t h e o t h e r c o l u m n s s u c h a w a y t h a t s h o u l d b e

    a u n i t a r y . T h a n k s t o t h e c o n d i t i o n ( 2 7 ) t h i s i s p o s s i b l e . C o n d i t i o n ( 2 7 ) t e l l s

    u s t h a t t h e r s t c o l u m n o f o u r b l o c k m a t r i x d e t e r m i n e s a n i s o m e t r y w h i c h

    e x t e n d s t o a u n i t a r y .

    T h e c o e c i e n t s e

    p

    i n t h e o p e r a t o r - s u m r e p r e s e n t a t i o n a r e c a l l e d t h e

    o p e r a t i o n e l e m e n t s o f t h e s t a t e t r a n s f o r m a t i o n . T h e t e r m s q u a n t u m ( s t a t e )

    o p e r a t i o n a n d c h a n n e l i n g t r a n s f o r m a t i o n a r e a l s o o f t e n u s e d i n s t e a d o f s t a t e

    t r a n s f o r m a t i o n .

    T h e s t a t e t r a n s f o r m a t i o n s f o r m a c o n v e x s u b s e t o f t h e s e t o f a l l p o s i t i v e

    t r a c e p r e s e r v i n g l i n e a r t r a n s f o r m a t i o n s . ( I t i s n o t k n o w n w h a t t h e e x t r e m e

    p o i n t s o f t h i s s e t a r e . )

    i i s c a l l e d c o m p l e t e l y p o s i t i v e i f i

    n

    i s p o s i t i v i t y p r e s e r v i n g f o r t h e

    i d e n t i c a l m a p p i n g

    n

    : w

    n

    ( C ) 3 w

    n

    ( C ) o n a n y m a t r i x a l g e b r a .

    T h e o r e m 1 . 7 L e t i : w

    n

    ( C ) 3 w

    k

    ( C ) b e a l i n e a r m a p p i n g . T h e n i i s

    c o m p l e t e l y p o s i t i v e i f a n d o n l y i f i t a d m i t s a r e p r e s e n t a t i o n

    i ( e ) =

    u

    u

    e

    u

    ( 2 8 )

    b y m e a n s o f s o m e l i n e a r o p e r a t o r s

    u

    : C

    n

    3C

    k

    .

    T h i s r e s u l t w a s r s t p r o v e n b y K r a u s . I t f o l l o w s t h a t s t o c h a s t i c m a p p i n g s

    a r e c o m p l e t e l y p o s i t i v e a n d t h e o p e r a t o r - s u m r e p r e s e n t a t i o n i s a l s o c a l l e d

    K r a u s r e p r e s e n t a t i o n . N o t e t h a t t h i s r e p r e s e n t a t i o n i s n o t u n i q u e .

    L e t i : w

    n

    ( C ) 3 w

    k

    ( C ) b e a l i n e a r m a p p i n g . i i s d e t e r m i n e d b y t h e

    b l o c k - m a t r i x (

    i j

    )

    1 i ; j k

    , w h e r e

    i j

    = i ( i

    i j

    ) ( 2 9 )

    ( H e r e i

    i j

    d e n o t e t h e m a t r i x u n i t s . ) T h i s i s t h e b l o c k - m a t r i x r e p r e s e n t a -

    t i o n o f i .

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    20/26

    2 0 D e n e s P e t z

    T h e o r e m 1 . 8 L e t i : w

    n

    ( C ) 3 w

    k

    ( C ) b e a l i n e a r m a p p i n g . T h e n i i s

    c o m p l e t e l y p o s i t i v e i f a n d o n l y i f t h e r e p r e s e n t i n g b l o c k - m a t r i x (

    i j

    )

    1 i ; j k

    P

    w

    k

    ( C ) w

    n

    ( C ) i s p o s i t i v e .

    E x a m p l e 1 . 1 6 C o n s i d e r t h e t r a n s p o s e m a p p i n g e U3 e

    t

    o n 2 2 m a t r i c e s :

    x y

    z

    !

    U3

    x z

    y

    !

    X

    T h e r e p r e s e n t i n g b l o c k - m a t r i x i s

    =

    P

    T

    R

    1 0 0 0

    0 0 1 0

    0 1 0 0

    0 0 0 1

    Q

    U

    S

    X

    T h i s i s n o t p o s i t i v e , s o t h e t r a n s p o s e m a p p i n g i s n o t c o m p l e t e l y p o s i t i v e .

    E x a m p l e 1 . 1 7 C o n s i d e r a p o s i t i v e t r a c e - p r e s e r v i n g t r a n s f o r m a t i o n

    i: w

    n

    ( C )

    3

    w

    m

    ( C ) s u c h t h a t i t s r a n g e c o n s i s t s o f c o m m u t i n g o p e r a t o r s . W e s h o w t h a t

    i

    i s a u t o m a t i c a l l y a s t a t e t r a n s f o r m a t i o n .

    S i n c e a c o m m u t a t i v e s u b a l g e b r a o f w

    m

    ( C ) i s t h e l i n e a r s p a n o f s o m e p a i r -

    w i s e o r t h o g o n a l p r o j e c t i o n s

    k

    , o n e c a n s e e t h a t i h a s t h e f o r m

    i ( e ) =

    k

    k

    T r p

    k

    e Y ( 3 0 )

    w h e r e p

    k

    i s a p o s i t i v e o p e r a t o r i n w

    n

    ( C ) , i t i n d u c e s t h e c o e c i e n t o f

    k

    a s

    a l i n e a r f u n c t i o n a l o n w

    n

    ( C ) .

    W e w a n t t o s h o w t h e p o s i t i v i t y o f t h e r e p r e s e n t i n g b l o c k - m a t r i x :

    i j

    i

    i j

    k

    k

    T r ( p

    k

    i

    i j

    )

    =

    k

    i j

    i

    i j

    k

    i j

    i

    i j

    T r ( p

    k

    i

    i j

    ) s

    Y

    w h e r e d e n o t e s t h e H a d a m a r d ( o r e n t r y - w i s e p r o d u c t ) o f n m n m m a t r i c e s .

    R e c a l l t h a t a c c o r d i n g t o S c h u r ' s t h e o r e m t h e H a d a m a r d p r o d u c t o f p o s i t i v e

    m a t r i c e s i s p o s i t i v e . T h e r s t f a c t o r i s

    [

    k

    Y

    k

    Y X X X Y

    k

    ]

    [

    k

    Y

    k

    Y X X X Y

    k

    ]

    a n d t h e s e c o n d f a c t o r i s p

    k

    s , b o t h a r e p o s i t i v e .

    C o n s i d e r t h e p a r t i c u l a r c a s e o f ( 3 0 ) w h e r e e a c h

    k

    i s o f r a n k o n e a n d

    r

    k = 1

    p

    k

    = s . S u c h a f a m i l y o f p

    k

    ' s d e s c r i b e a m e a s u r e m e n t w h i c h a s s o c i a t e s

    t h e - t u p l e ( T r & p

    1

    Y T r & p

    2

    Y X X X Y T r & p

    r

    ) t o t h e d e n s i t y m a t r i x & . T h e r e f o r e a

    m e a s u r e m e n t c a n b e f o r m u l a t e d a s a s t a t e t r a n s f o r m a t i o n w i t h d i a g o n a l o u t -

    p u t s .

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    21/26

    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 2 1

    T h e K r a u s r e p r e s e n t a t i o n a n d t h e b l o c k - m a t r i x r e p r e s e n t a t i o n a r e c o n -

    v e n i e n t w a y s t o d e s c r i b e a s t a t e t r a n s f o r m a t i o n i n a n y n i t e d i m e n s i o n . I n

    t h e 2 2 c a s e w e h a v e t h e p o s s i b i l i t y t o e x p a n d t h e m a p p i n g s i n t h e b a s i s

    '

    0

    Y '

    1

    Y '

    2

    Y '

    3

    .

    A n y t r a c e p r e s e r v i n g m a p p i n g

    i: w

    2

    ( C )

    3w

    2

    ( C ) h a s a m a t r i x

    =

    1 0

    3

    !

    w i t h r e s p e c t t o t h i s b a s i s , w h e r e

    3

    P w

    3

    a n d

    i (

    0

    '

    0

    + ' ) =

    0

    '

    0

    + ( +

    3

    ) ' X ( 3 1 )

    T h e f o l l o w i n g e x a m p l e s o f s t a t e t r a n s f o r m a t i o n s a r e g i v e n i n t e r m o f t h e

    - r e p r e s e n t a t i o n :

    E x a m p l e 1 . 1 8 ( P a u l i c h a n n e l s ) = 0 a n d

    3

    = D i a g ( Y Y ) . D e n s i t y

    m a t r i c e s a r e s e n t t o d e n s i t y m a t r i c e s i f a n d o n l y i f

    1

    Y Y

    1

    f o r t h e r e a l p a r a m e t e r s Y Y .

    I t i s n o t d i c u l t t o c o m p u t e t h e r e p r e s e n t i n g b l o c k - m a t r i x , w e h a v e

    =

    P

    T

    T

    R

    1 +

    2

    0 0

    +

    2

    0

    1

    2

    2

    0

    0

    2

    1

    2

    0

    +

    2

    0 0

    1 +

    2

    Q

    U

    U

    S

    X ( 3 2 )

    i s u n i t a r i l y e q u i v a l e n t t o t h e m a t r i x

    P

    T

    T

    R

    1 +

    2

    +

    2

    0 0

    +

    2

    1 +

    2

    0 0

    0 0

    1

    2

    2

    0 0

    2

    1

    2

    Q

    U

    U

    S

    X

    T h i s m a t r i x i s o b v i o u s l y p o s i t i v e i f a n d o n l y i f

    j 1 j ! j j X ( 3 3 )

    T h i s p o s i t i v i t y c o n d i t i o n h o l d s w h e n = = = b 0 . H e n c e t h e n e x t

    e x a m p l e g i v e s a c h a n n e l i n g t r a n s f o r m a t i o n .

    3 S o m e a p p l i c a t i o n s

    I n t h e t r a d i t i o n a l a p p r o a c h t o q u a n t u m m e c h a n i c s , a p h y s i c a l s y s t e m i s d e -

    s c r i b e d i n a H i l b e r t s p a c e : O b s e r v a b l e s c o r r e s p o n d t o s e l f - a d j o i n t o p e r a t o r s

    a n d s t a t i s t i c a l o p e r a t o r s a r e a s s o c i a t e d w i t h t h e s t a t e s . V o n N e u m a n n a s -

    s o c i a t e d a n e n t r o p y q u a n t i t y t o a s t a t i s t i c a l o p e r a t o r i n 1 9 2 7 [ 1 5 ] a n d t h e

    d i s c u s s i o n w a s e x t e n d e d i n h i s b o o k [ 1 6 ] .

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    22/26

    2 2 D e n e s P e t z

    3 . 1 V o n N e u m a n n e n t r o p y

    V o n N e u m a n n ' s a r g u m e n t w a s a g e d a n k e n e x p e r i m e n t o n t h e g r o u n d o f p h e -

    n o m e n o l o g i c a l t h e r m o d y n a m i c s w h i c h i s n o t r e p e a t e d h e r e , o n l y h i s c o n c l u -

    s i o n . A s s u m e t h a t t h e d e n s i t y & i s t h e m i x t u r e o f o r t h o g o n a l d e n s i t i e s &

    1

    a n d

    &

    2

    , & = &

    1

    + ( 1

    ) &

    2

    . T h e n

    ( &

    1

    ) + ( 1

    ) ( &

    2

    ) = ( & ) + l o g + ( 1

    ) l o g ( 1

    ) Y ( 3 4 )

    w h e r e i s a c e r t a i n t h e r m o d y n a m i c a l e n t r o p y q u a n t i t y , r e l a t i v e t o t h e x e d

    t e m p e r a t u r e a n d m o l e c u l e d e n s i t y . ( R e m e m b e r t h a t t h e o r t o g o n a l i t y o f s t a t e s

    h a s a p a r t i c u l a r m e a n i n g i n q u a n t u m m e c h a n i c s . ) F r o m t h e t w o - c o m p o n e n t

    m i x t u r e , w e c a n e a s i l y m o v e t o a n a r b i t r a r y d e n s i t y m a t r i x & =

    i

    !

    i

    j 9

    i

    h 9

    i

    j

    a n d w e h a v e

    ( & ) =

    i

    !

    i

    ( j 9

    i

    h 9

    i

    j )

    i

    !

    i

    l o g !

    i

    X ( 3 5 )

    T h i s f o r m u l a r e d u c e s t h e d e t e r m i n a t i o n o f t h e ( t h e r m o d y n a m i c a l ) e n t r o p y o f a

    m i x e d s t a t e t o t h a t o f p u r e s t a t e s . T h e s o - c a l l e d S c h a t t e n d e c o m p o s i t i o n

    i

    !

    i

    j 9

    i

    h 9

    i

    j o f a s t a t i s t i c a l o p e r a t o r i s n o t u n i q u e a l t h o u g h h 9

    i

    Y 9

    j

    = 0

    i s a s s u m e d f o r T= j . W h e n !

    i

    i s a n e i g e n v a l u e w i t h m u l t i p l i c i t y , t h e n t h e

    c o r r e s p o n d i n g e i g e n v e c t o r s c a n b e c h o s e n i n m a n y w a y s . I f w e e x p e c t t h e

    e n t r o p y ( & ) t o b e i n d e p e n d e n t o f t h e S c h a t t e n d e c o m p o s i t i o n , t h e n w e a r e

    l e d t o t h e c o n c l u s i o n t h a t (

    j9

    h9

    j) m u s t b e i n d e p e n d e n t o f t h e s t a t e v e c t o r

    j 9 . T h i s a r g u m e n t a s s u m e s t h a t t h e r e a r e n o s u p e r - s e l e c t i o n s e c t o r s , t h a t

    i s , a n y v e c t o r o f t h e H i l b e r t s p a c e c a n b e a s t a t e v e c t o r . ( V o n N e u m a n n ' s

    a r g u m e n t w a s s o m e w h a t d i e r e n t , s e e t h e o r i g i n a l p a p e r [ 1 5 ] o r [ 2 3 ] . ) I f t h e

    e n t r o p y o f p u r e s t a t e s i s d e n e d t o b e 0 a s a k i n d o f n o r m a l i z a t i o n , t h e n w e

    h a v e t h e v o n N e u m a n n e n t r o p y f o r m u l a :

    ( & ) =

    i

    !

    i

    l o g !

    i

    = T r ( & ) ( 3 6 )

    i f !

    i

    a r e t h e e i g e n v a l u e s o f & a n d ( ) = l o g . F o r t h e s a k e o f s i m p l i c i t y t h e

    m u l t i p l i c a t i v e c o n s t a n t w i l l m o s t l y b e o m i t t e d .

    I t i s w o r t h w h i l e t o n o t e t h a t i f ( & ) i s i n t e r p r e t e d a s t h e u n c e r t a i n t y c a r r i e d

    b y t h e s t a t i s t i c a l o p e r a t o r & , t h e n ( 3 4 ) s e e m s t o b e n a t u r a l ,

    ( &

    1

    + ( 1 ) &

    2

    ) = ( &

    1

    ) + ( 1 ) ( &

    2

    ) + r ( Y 1 ) Y ( 3 7 )

    h o l d s f o r a n o r t h o g o n a l m i x t u r e a n d S h a n n o n ' s c l a s s i c a l i n f o r m a t i o n m e a s u r e

    i s i n v o l v e d . T h e m i x i n g p r o p e r t y ( 3 7 ) e s s e n t i a l l y d e t e r m i n e s t h e v o n N e u -

    m a n n e n t r o p y a n d t e l l s u s t h a t t h e r e l a t i o n o f o r t h o g o n a l q u a n t u m s t a t e s i s

    c l a s s i c a l . A d e t a i l e d a x i o m a t i c c h a r a c t e r i z a t i o n o f t h e v o n N e u m a n n e n t r o p y

    i s T h e o r e m 2 . 1 i n [ 1 9 ] .

    T h e o r e m 1 . 9 L e t &

    1

    a n d &

    2

    b e d e n s i t y m a t r i c e s a n d 0 ` 1 . T h e f o l l o w i n g

    i n e q u a l i t i e s h o l d :

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    23/26

    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 2 3

    ( &

    1

    ) + ( 1 ) ( &

    2

    ) ( &

    1

    + ( 1 ) &

    2

    )

    ( &

    1

    ) + ( 1 ) ( &

    2

    ) + r ( Y 1 ) X

    P r o o f . T h e r s t i n e q u a l i t y i s a n i m m e d i a t e c o n s e q u e n c e o f t h e c o n c a v i t y o f t h e

    f u n c t i o n ( ) = l o g . I n o r d e r t o o b t a i n t h e s e c o n d i n e q u a l i t y w e b e n e t

    f r o m t h e f o r m u l a

    T r e

    l o g ( e + f )

    l o g e

    =

    I

    0

    T r e ( e + )

    1

    f ( e + f + )

    1

    ! 0 ( e Y f ! 0 )

    a n d i n f e r

    T r &

    1

    l o g ( &

    1

    + ( 1 ) &

    2

    ) ! T r &

    1

    l o g &

    1

    a n d

    T r ( 1 ) &

    2

    l o g ( &

    1

    + ( 1 ) &

    2

    ) ! T r ( 1 ) &

    2

    l o g ( 1 ) &

    2

    X

    A d d i n g t h e l a t t e r t w o i n e q u a l i t i e s w e o b t a i n t h e s e c o n d i n e q u a l i t y o f t h e

    t h e o r e m .

    T h e v o n N e u m a n n e n t r o p y i s t h e t r a c e o f a c o n t i n u o u s f u n c t i o n o f t h e

    d e n s i t y m a t r i x , h e n c e i t i s a n o b v i o u s l y c o n t i n u o u s f u n c t i o n a l o n t h e s t a t e s .

    H o w e v e r , a m o r e p r e c i s e e s t i m a t e f o r t h e c o n t i n u i t y w i l l b e r e q u i r e d i n a p -

    p r o x i m a t i o n s . S u c h a n e s t i m a t e i s d u e t o F a n n e s .

    T h e o r e m 1 . 1 0 L e t &

    1

    a n d &

    2

    b e d e n s i t i e s o n a - d i m e n s i o n a l H i l b e r t s p a c e .

    I f k &

    1

    &

    2

    k

    1

    1

    3

    , t h e n t h e i n e q u a l i t y

    j ( &

    1

    ) ( &

    2

    ) j k &

    1

    &

    2

    k

    1

    l o g + ( k &

    1

    &

    2

    k

    1

    )

    h o l d s . ( k k

    1

    : = T r (

    )

    1 = 2

    ) .

    T h e p r o o f i s f o u n d i n [ 7 ] o r [ 1 9 ] . N o t e t h a t o n a n i n n i t e d i m e n s i o n a l

    H i l b e r t s p a c e t h e v o n N e u m a n n e n t r o p y i s n o t c o n t i n u o u s ( b u t i t i s s u c h

    r e s t r i c t e d t o a s e t f & : ( & ) g ) .

    M o s t p r o p e r t i e s o f t h e v o n N e u m a n n e n t r o p y w i l l b e d e d u c e d f r o m t h e

    b e h a v i o r o f t h e r e l a t i v e e n t r o p y , s e e [ 1 9 ] .

    3 . 2 F i d e l i t y

    H o w c l o s e a r e t w o q u a n t u m s t a t e s ? T h e r e a r e m a n y p o s s i b l e a n s w e r s t o t h i s

    q u e s t i o n . R e s t r i c t i n g o u r s e l v e s t o p u r e s t a t e s , w e h a v e t o c o n s i d e r t w o u n i t

    v e c t o r s . j 9 a n d j 2 . Q u a n t u m m e c h a n i c s h a s u s e d t h e c o n c e p t o f t r a n s i t i o n

    p r o b a b i l i t y j h 9 j 9 j

    2

    f o r a l o n g t i m e . T h i s q u a n t i t y i s p h a s e i n v a r i a n t , i t l i e s

    b e t w e e n 0 a n d 1 . I t e q u a l s t o 1 i f a n d o n l y i f t h e t w o s t a t e s c o i n c i d e t h a t i s ,

    j 9 e q u a l s t o j 2 u p t o a p h a s e .

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    24/26

    2 4 D e n e s P e t z

    W e c a l l t h e s q u a r e r o o t o f t h e t r a n s i t i o n p r o b a b i l i t y d e l i t y : p ( j 9 Y j 2 ) : =

    j h 9 j 2 j . S h a n n o n u s e d a n o n n e g a t i v e d i s t o r t i o n m e a s u r e , a n d w e m a y r e g a r d

    1 p ( j 9 Y j 2 ) a s a d i s t o r t i o n f u n c t i o n o n q u a n t u m s t a t e s .

    U n d e r a q u a n t u m o p e r a t i o n p u r e s t a t e s c o u l d b e t r a n s f o r m e d i n t o m i x e d

    s t a t e s , h e n c e w e n e e d e x t e n s i o n o f t h e d e l i t y :

    p (

    j9

    h9

    jY & ) =

    p

    h9

    j&

    j9

    Y ( 3 8 )

    o r i n f u l l g e n e r a l i t y

    p ( &

    1

    Y &

    2

    ) = T r

    q

    &

    1 = 2

    1

    &

    2

    &

    1 = 2

    1

    ( 3 9 )

    f o r p o s i t i v e m a t r i c e s &

    1

    a n d &

    2

    . T h i s q u a n t i t y w a s s t u d i e d b y U h l m a n n i n a

    d i e r e n t c o n t e x t [ 2 5 ] a n d h e p r o v e d a v a r i a t i o n a l f o r m u l a :

    T h e o r e m 1 . 1 1

    p ( &

    1

    Y &

    2

    ) = i n f

    n

    p

    T r ( &

    1

    q ) T r ( &

    2

    q

    1

    ) : 0

    q i s i n v e r t i b l e

    o

    F r o m T h e o r e m 1 . 1 1 t h e s y m m e t r y o f p ( &

    1

    Y &

    2

    ) i s o b v i o u s a n d w e c a n e a s i l y

    d e d u c e t h e m o n o t o n i c i t y o f t h e d e l i t y u n d e r s t a t e t r a n s f o r m a t i o n :

    p ( i ( &

    1

    ) Y i ( &

    2

    ) )

    2

    ! T r i ( &

    1

    ) q T r i ( &

    2

    ) q

    1

    4

    ! T r &

    1

    i

    ( q ) T r &

    2

    i

    ( q

    1

    ) 4 Y

    w h e r e i

    i s t h e a d j o i n t o f i w i t h r e s p e c t t o t h e H i l b e r t - S c h m i d t i n n e r p r o d u c t ,

    4 b 0 i s a r b i t r a r y a n d q i s c h o s e n t o b e a p p r o p r i a t e . I t i s w e l l - k n o w n t h a t i

    i s u n i t a l a n d p o s i t i v e , h e n c e i

    ( q )

    1

    ! i

    ( q

    1

    ) .

    T r &

    1

    i

    ( q ) T r &

    2

    i

    ( q

    1

    ) ! T r &

    1

    i

    ( q ) T r &

    2

    i

    ( q )

    1

    ! p ( &

    1

    Y &

    2

    )

    2

    X

    I n t h i s w a y t h e m o n o t o n i c i t y i s c o n c l u d e d :

    T h e o r e m 1 . 1 2 F o r a s t a t e t r a n s f o r m a t i o n i t h e i n e q u a l i t y

    p ( i ( &

    1

    ) Y i ( &

    2

    ) ) ! p ( &

    1

    Y &

    2

    )

    h o l d s .

    A n o t h e r r e m a r k a b l e o p e r a t i o n a l f o r m u l a i s

    p ( &

    1

    Y &

    2

    ) = m a x f j h 2

    1

    j 2

    2

    j : i ( j 2

    1

    h 2

    1

    j ) = &

    1

    Y ( 4 0 )

    i ( j 2

    2

    h 2

    2

    j ) = &

    2

    f o r s o m e s t a t e t r a n s f o r m a t i o n i g X

    T h i s v a r i a t i o n a l e x p r e s s i o n r e d u c e s t h e u n d e r s t a n d i n g o f t h e d e l i t y o f a r b i -

    t r a r y s t a t e s t o t h e c a s e o f p u r e s t a t e s . T h e m o n o t o n i c i t y p r o p e r t y i s i m p l i e d

    b y t h i s f o r m u l a e a s i l y .

    C o n v e r g e n c e i n d e l i t y i s e q u i v a l e n t w i t h c o n v e r g e n c e i n t r a c e n o r m :

    p ( &

    n

    Y &

    H

    n

    ) 3 1 i f a n d o n l y i f T r j &

    n

    &

    H

    n

    j 3 0 . T h i s p r o p e r t y o f t h e d e l i t y i s

    a c o n s e q u e n c e o f t h e i n e q u a l i t i e s

    1 p ( &

    1

    Y &

    2

    )

    1

    2

    T r j &

    1

    &

    2

    j

    p

    1 p ( &

    1

    Y &

    2

    ) X ( 4 1 )

  • 8/8/2019 Hilbert Space Methods for Quantum Mechanics

    25/26

    H i l b e r t s p a c e m e t h o d s f o r q u a n t u m m e c h a n i c s 2 5

    R e f e r e n c e s

    1 . P . M . A l b e r t i a n d A . U h l m a n n , S t o c h a s t i c i t y a n d p a r t i a l o r d e r . D o u b l y

    s t o c h a s t i c m a p s a n d u n i t a r y m i x i n g , V E B D e u t s c h e r V e r l a g W i s s . , B e r l i n , 1 9 8 1 .

    2 . R . A l i c k i a n d M . F a n n e s , C o n t i n u i t y o f t h e q u a n t u m c o n d i t i o n a l i n f o r m a t i o n ,

    J . P h y s A : M a t h . G e n .

    3 4

    ( 2 0 0 4 ) , l 5 5 { L 5 7 .

    3 . J . B l a n k , P . E x n e r a n d M . H a v l i

    c e k , H i l b e r t s p a c e o p e r a t o r s i n q u a n t u m

    p h y s i c s , A m e r i c a n I n s t i t u t e o f P h y s i c s , 1 9 9 4 .

    4 . R . B h a t i a , M a t r i x A n a l y s i s , S p r i n g e r - V e r l a g , N e w Y o r k , 1 9 9 6 .

    5 . O . B r a t t e l i a n d D . W . R o b i n s o n , O p e r a t o r A l g e b r a s a n d Q u a n t u m S t a t i s t i c a l

    M e c h a n i c s I I , S p r i n g e r - V e r l a g , N e w Y o r k - H e i d e l b e r g - B e r l i n , 1 9 8 1

    6 . J . L . D o d d a n d M . A . N i e l s e n , A s i m p l e o p e r a t i o n a l i n t e r p r e t a t i o n o f d e l i t y ,

    a r X i v e - p r i n t q u a n t - p h / 0 1 1 1 0 5 3

    7 . M . F a n n e s , A c o n t i n u i t y p r o p e r t y o f t h e e n t r o p y d e n s i t y f o r s p i n l a t t i c e s y s t e m s ,

    C o m m u n . M a t h . P h y s .

    3 1

    ( 1 9 7 3 ) , 2 9 1 { 2 9 4 .

    8 . F . H a n s e n a n d G . K . P e d e r s e n , J e n s e n ' s i n e q u a l i t y f o r o p e r a t o r a n d L o w n e r ' s

    t h e o r e m , M a t h . A n a l .

    2 5 8

    ( 1 9 8 2 ) , 2 2 9 { 2 4 1

    9 . C . W . H e l s t r o m Q u a n t u m d e t e c t i o n a n d e s t i m a t i o n t h e o r y . A c a d e m i c P r e s s ,

    N e w Y o r k , 1 9 7 6 .

    1 0 . F . H i a i a n d D . P e t z , T h e p r o p e r f o r m u l a f o r r e l a t i v e e n t r o p y a n d i t s a s y m p -

    t o t i c s i n q u a n t u m p r o b a b i l i t y , C o m m u n . M a t h . P h y s .

    1 4 3

    ( 1 9 9 1 ) , 9 9 { 1 1 4 .

    1 1 . A . S . H o l e v o , P r o b a b i l i s t i c a n d s t a t i s t i c a l a s p e c t s o f q u a n t u m t h e o r y , N o r t h -

    H o l l a n d , A m s t e r d a m , 1 9 8 2 .

    1 2 . A . S . H o l e v o , S t a t i s t i c a l s t r u c t u r e o f q u a n t u m t h e o r y , S p r i n g e r , 2 0 0 1 .

    1 3 . G . L i n d b l a d , C o m p l e t e l y p o s i t i v e m a p s a n d e n t r o p y i n e q u a l i t i e s , C o m m u n .

    M a t h . P h y s .

    4 0

    ( 1 9 7 5 ) , 1 4 7 { 1 5 1 .

    1 4 . A . W . M a r s h a l l a n d I . O l k i n , I n e q u a l i t i e s : T h e o r y o f m a j o r i z a t i o n a n d i t s

    a p p l i c a t i o n s , A c a d e m i c P r e s s , N e w Y o r k , 1 9 7 9 .

    1 5 . J . v o n N e u m a n n , T h e r m o d y n a m i k q u a n t u m m e c h a n i s c h e r G e s a m h e i t e n , G o t t .

    N a c h .

    1

    ( 1 9 2 7 ) , 2 7 3 - 2 9 1 .

    1 6 . J . v o n N e u m a n n , M a t h e m a t i s c h e G r u n d l a g e n d e r Q u a n t e n m e c h a n i k , S p r i n g e r ,

    B e r l i n , 1 9 3 2 .

    1 7 . M . A . N i e l s e n a n d J . K e m p e , S e p a r a b l e s t a t e s a r e m o r e d i s o r d e r e d g l o b a l l y

    t h a n l o c a l l y , P h y s . R e v . L e t t . ,

    8 6

    , 5 1 8 4 - 7 ( 2 0 0 1 ) .

    1 8 . M . A . N i e l s e n a n d D . P e t z , A s i m p l e p r o o f o f t h e s t r o n g s u b a d d i t i v i t y , Q u a n -

    t u m I n f . C o m p . ,

    5

    ( 2 0 0 5 ) , 5 0 7 { 5 1 3 ,