沿岸海洋学...
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沿岸海洋学 エクマン理論・エクマン湧昇
1. 表層海流の成因 強い海流は西岸に形成される(西岸境界流)。例えば黒潮やガル
フストリームなどがある。これらの流れは、1000m ぐらいまで
の鉛直構造を持ち、莫大な熱・塩を輸送している。このような流
れは、コリオリ力と圧力傾度力が釣り合った地衡流の状態になっ
ている。亜熱帯循環や亜寒帯循環は、風成循環と呼ばれ、その成
因の鍵は風応力とそれに伴うエクマン吹送流である。
海上風 と 風応力
海流の分布
(海流ができる流れ)
「エクマン吹送流が水圧の差をつくり、水圧の差が海流を作る。」
沿岸海洋学 エクマン理論・エクマン湧昇
☆エクマン理論 ここでは粘性流体について考える。密度一様で無限に広く,深い
海を仮定する。対象とする現象は水平方向に一様で,y方向に一様な風が吹き続け,定常状態に達したとするシステムを考える。
−𝑓𝑣 = 𝐾𝑧 !!!!!! ---① 𝑓𝑢 = 𝐾𝑧 !
!!!!! ---②
※右辺の Kzは鉛直渦動粘性係数
(境界条件) 海面(z=0)において,
𝐾𝑧 !!!"= !
! ---③ 𝐾𝑧 !!
!"= 0 ---④
※右辺のτは海面での風応力 また無限深(z → ∞)で風応力の影響は消滅するとして, 𝑢 = 𝑣 = 0 ---⑤ ここで、V = u + ivを定義して①+②×iをとると、 !!
!!!− !
!"𝑖 𝑉 = 𝐷! − !
!"𝑖 𝑉 ∵ 𝐷! = !!
!!! ---⑥
解は V=AeλZ の形になると推測できるので,境界条件から解いてみ
る。 この場合,⑥式は !!!!!!
− 𝑖𝜆!𝑉 = 0 ∵ 𝜆! = !!" ---⑥’
となるであろう。 まず予備知識として√iに関する以下の式を念頭におき,⑥’を変形する。
沿岸海洋学 エクマン理論・エクマン湧昇
𝑖 = 𝑒!!!=𝑒!
!! = ± !
!1 + 𝑖
!!!!!!
− 𝑖𝜆!𝑉 = !!!!!!
− !!!!
! !"!
𝑉 = 0
ここで𝛿 = !!"!として,上式を書き直すと,
!!!!!!
− 1 + 𝑖 !
𝛿! 𝑉 = 0
となる。 この式において,Vの一般解は,定数 Cを使って,
𝑉 = 𝐶𝑒!!!! ! ---⑦
となる。 ここで Cを求めたい。V=u+ivとしているので,④+③ ×i をとると
𝐾𝑧∂u𝜕𝑧+ 𝐾𝑧
∂v𝜕𝑧𝑖 = 0 +
𝜏𝜌
!"!"= !"
!"# ---⑧
また⑦式を zで微分すると, !"!"= 𝐶 !!!
!𝑒!!!! !
海面では !"!"= 𝐶 !!!
! ---⑨
沿岸海洋学 エクマン理論・エクマン湧昇
⑧式と⑨式より,
𝐶 !!!!
= !"!"#
→𝐶 = !"!(!!!)!"#
ここで𝑖 = !!! !
!なので
𝐶 = (!!!)!!!!"#
---⑩
⑩を⑦に代入して変形すると
𝑉 = 𝐶𝑒!!!! ! = !!! !!
!!"#𝑒!!!! ! = !
!!!!"#
𝑒!!𝑒
!!!! ! = !
!!!!"#
𝑒!!𝑒!
!!!
!! =
!!!!!"#
𝑒!!𝑒!!
!!!
!! = !
!!!!"#
𝑒!! −𝑠𝑖𝑛 !
!− !
!+ 𝑖𝑐𝑜𝑠 !
!− !
!---⑪
(問い) ★ ⑪式から,流速の構造はどうなるか? ★ ①,②式 z=−∞から z=0まで積分して,エクマン流の鉛直積分が次のページにある式に一致するか確認すること。
(エクマン吹送流の大きさ) エクマン吹送流は
沿岸海洋学 エクマン理論・エクマン湧昇
V =𝜏!𝜌𝑓
=0.1 𝑁 𝑚!
1000 × 10!!
= 1 (𝑚!/𝑠)
エクマン層の厚さが 10mだとすると平均 0.1m/sほどになる。 ☆エクマン湧昇 エクマン湧昇は海洋生態系にとって極めて重要である。
☆エクマン湧昇の導出
風応力𝜏 = 𝜏! + 𝜏! のときのエクマン輸送 → U! =!!!", V! = − !!
!"
エクマン層下端での湧昇流をWeとして,
連続の式 !!!"+ !"
!"+ !!
!"= 0 をエクマン層内,つまり z=−∞から z=0
まで積分する。海面では w=0であるから
沿岸海洋学 エクマン理論・エクマン湧昇
𝑤 0 − 𝑤 −∞ = − !"!"+ !"
!"!!! 𝑑𝑧 = − !!!
!"+ !!!
!"= − !
!"!!!"
−
!!"
!!!"
= !!"
!!!"
+ !!!"!"
!!!"
− !!"
!!!"
= 𝐶𝑢𝑟𝑙!!!"
+ !!
!!!"
= We
エクマン湧昇の大きさはだいたい 10-6~10-7m/sのオーダー。 一日で cm, 一年で m?